@ (гв)  
г,г | г 
.
‚ 
. Законы распределения (12.9) и (12.10) показаны на ри
Там же нанесены точкИ измерении Е. Гофмана и П. Джоб
. 
_ 
^ 
[188] 
в турбулентном
и 
В 
о 
ре, 
° 
сходящем 
с 
(Г 
: 
ВЕ 
крыла. .
1,0 - 
, 
. 
Вихри конечной дли
‚вязкой 
жидкости 
не 
быть 
— плоскими. Хоро
примером в этом отнош
служат вихри с верти
ными осями: вращени
разующиеся в открыты
„ротных зон. Их 
ядра
. 
› 
_ 
_ 
мируются из вихревых
э 
_ 
о 
ров, движущихся по по
о 
` 
` 
ности дна. Верхними к
_ 
‚ 
„. ми ови упираются в св
0 
— 
1р 1т .ную ` поверхность. Та
В 
` 
7к. 
под влиянием трения о
— Рис. 57 Распределение окружных ско- 
Н_-ЬЮ скорости в таком 
ростей. 
_ 
‚ по направлению к дну
1 — в турбулентном вихре по формуле (12.10), 
вают, то центробежные
2 — в ламинарном 
вихре по формуле 
(12.9),° `уравновешивают 
рад
3—`опытные_ точки Гофман'а_ и Джоберта. 
НЫЙ 
градиент 
° 
дав
` 
лишь 
в 
_ некоторой’ 
плоскости. Ниже этой плоскости на вращательное движени
лагается конвергентное, выше — дивергентное. Они. сопряг
‚ посредством восходящего движения в. ядре вихря. В си
‹ координат, движущейся вместе с вихрем, придонные линии
имеют вид логарифмических спиралей. 
. Интенсивные 
_ в
с такой структурой могут производить сильный местный ра
дна. Очень близко к описанному движение воздуха в то
›`и тропических циклонах. Наряду с. огромными окружными
ростями (до '100—150 м/с) причиной разрушительных дей
торнадо является резкое понижение давления вблизи оси в
У водяных вихрей понижение давления ‚проявляется в вор
образном углублении свободной поверхности. Нередко в пр
вую область проникают пузырьки воздуха, а при очень быс
‚ вращении ядро вихря может' ‘стать полым. Важно, что нес
на сложный пространственный характер движения, распре
160 
‚ 
.
токах на границах во