Подставив выражение скорости (12. 7) в уравнение движения
(12.1) и выполнив интегрирование найдем распределение дав-
ления
ста
раз
ры!
вК
(12
вие
— р«›о› # 
0000 (12.8)
`|Распределение окружных скоростей внутри и вне трубы пред-
. 
й 
`
влено на рис. 56. На стенке трубы производная Б—.терпит
| 
: 
вО
— —
Рис. 56.
рыв. Если теперь удалить трубу, силы вязкости сгладят раз-
з и мы получим ламинарный вихрь, распределение скоростей
отором асимптотически приближается вблизи оси к закону 
‚5), а на большом удалении от оси к закону (12.7). Вследст-
потерь энергии на трение такой вихрь не может быть ста-
ционарным — его ядро будет постепенно расплываться, враща-
тельное движение жидкости будет затухать. Если отнести, од-
нако, все 
окружные 
скорости к скорости на границе ядра
и(т») == Имакс, Это безразмерное распределение скоростей не бу-
дет
реш
зависеть ни от вязкости, ни от времени. Согласно точному
ению уравнений Навье—Стокса безразмерное распределе-
ние окружных скоростеи В ПЛОСКОМ ВИХРЭ вязкой — ЖИдКОосТИ
имеет ВИД
ао — 
[1 —ехр А(--Ч’%ЁЛ' 
- 
029
159