Последнее, ну:›кное нам преобразование имеет вид 
_
.с3=с2+—. 
| 
- (11
Представив комплексную переменную ?;2 в полярных коо
натах гэ, @», будем иметь
- леннде ()( 
чавь (
Так как для всёх точек полуокружности 
на плоскост
разность га—-—- 
равна нулю, то эта полуокружность пе
2 .
дит на плоскости 6з в отрезок вещественной 
оси с конечн
`‘точками С и В, расположенными симметрично относительно
чала координат. Точки А и В диаметра полуокружности 
зываются лежащими на вещественной 
оси плоскости бз
этого отрезка, причем точка В получает абсциссу < о0. 
В результате течение, которое занимало на плоскости © В
ренность полукруга в нижней полуплоскости, занимает те
всю 
верхнюю полуплоскость 6з. Линии тока, выходящи
точки А и собирающиеся 
в точке С, дают хорошо извеё
‚ картину течения, ‘создаваемого источником и стоком. Компл
`Нный потенциал течения имеет вид . [80 с. 62—64] 
Р(2)=0 )— © (т 5 — (9)л] — 
— (&)е]). - (1
Здесь @ — расход жидкости через 
- 
полуокружность, и
› щую своим центром источник 
или сток; (6з) л — комплек
‚ 
координата источника (точки А) (6з) с — комплексная коо
‚ Ната стока (точки С). 
.
Выразив расход через ширину и скорость потока в сж
‚сечении ©О == ЖУСВС‚ введя обозначение.
(СЗ)А%( 
ГА ) +< с Г...ЗЕ_?\
и приняв во внимание, что (Сз)с == —9, можем представить д
ференциал функции Е (г) в следующем виде: 
сіР'(г) аа(‹;з)_ с(сз1_ж‚_с3+2)а‹;„‚. 
‚ (1
152.