бодную линию тока и тем самым определить границу_ обл
намыва.
В верхнеи части рис. 54 описанная картина представл
в схематизированном виде 'на плоскости комплексной пере
ной 2 == х+1у. Ломаная АВС изображает вогнутый берег, 
‚мая АР — выпуклый берег до точки отрыва. Начало коорди
помещено в этой точке. В сечении АА поток невозмущенн
Это сечение, так же как и сжатое сечение С— С, надо предс
лять расположенным в бесконечности. Если сделать твер
стенку ВС конечной, т. е. оборвать ее на конечном_ расстоя
от точки В, то получим схему плоского истечения Жидкости
сосуда с косыми стенками. Различные частные случаи та
схемы 
были 
'рассмотрены 
и’ систематизированы Р.: Мизе
и саму эту задачу часто называют «задачей Мизеса». Расс
риваемая нами схема несколько проще 
задачи 
Мизеса, 
скольку, в отличие от последней, в ней 
известно 
направле
скорости в сжатом сечении. 
—
`Решение нашей задачи начинаем с построения 
годогр
скоростей физического течения. Вдоль участка твердой сте
АВ скорость течения убывает от значения д до нуля, а
участке ВС возрастает от нуля до значения \\с. Вдоль ли
тока ЭС, изображающей свободную поверхность струи, давле
(пьезометрический напор) должно оставаться постоянным. В
ответствии с:уравнением Бернулли это означает, что модуль 
рости на линии ЭС также остается постоянным 
И, 
‘след
тельно, скорость в точке О отличается от скорости в сече
С—С только направлением. На участке твердой стенки АР 
рость возрастает по модулю от значения д до значения 
Построив отвечающий описанным условиям годограф ск
‚ стей, отражаем его относительно вещественной 
оси, одно
менно деля все значения скоростей на модуль скорости в с
нии С—-С, т. е. получаем безразмерный годограф сопряжен
скорости (рис. 54). Плоскость комплексной переменной, в к
рой располагается безразмерныи годограф сопряженнои ск
сти, обозначим
' 
С' (П—Л/) 
‚ 
(11
Применим 
теперь 
преобразование 
©ь == 61 
— 
Предста
комплексную переменную ёі В полярных координатах г1, @1, 
‘жем написать
' 
‚ 
°а 
#0,ж/В 
'
С2=(Г1еіе1)П/в=г'і‘(ве 
2 
(11
150