тока нам не известны). 
_ 
-| 
2. Путем зеркального отражения относительно вещественной
оси 
получаем годограф сопряженной скорости / — {/. 
3. Приравнивая (/==& и —И == т 
и принимая, таким обра-
зом, годограф сопряженной скорости за семейство линий тока
некоторого течения на плоскости` переменнои ё ищем комплекс-
ный потенциал этого течения ©С (5). 
- 
› 
) 4. Поскольку, с. одной стороны, сопряженная скорость равна
ко
ПЛ@КСНОИ ПРОИЗВОДНОИ ОТ комплексного ПО'ГеНЦИЭ.Па ИНТере'*
Ы 
сующего нас течения в плоскости г 
‚ 
° @Е (г 
. 
` 
и—М —- «Е0 
(11,29)
а © другой. стороны, можно постулировать равенство характери-
СТических 
‚ функций
Р(г)нО(С) ВЕ 
'('11;30)
_ мы приходим к дифференциальному уравнению - В 
В
сіО(С)——Ссіг 
т 
‚ 
((11.31)
решая которое определяем преобразующую функцию 
2=Х 
в0( —к(с)ннС. 
(11.89)
‚ 
|5. Разложение преобразующеи функции 
на 
вещественную
и. мнимую части
›2=х+іУ=—”/1 (& 1)-17) & 9) 
©. 
(11 33)
позволяет получать по точкам ©, п соответственные точки х, #
т. @. построить искомое течение в плоскости г. 
' 
Таким образом, в методе годографа преобразующая функция
находится единственным путем, и затруднения возникают лишь
в связи с определением комплексного потенциала С (6) вспомо-
гательного течения. Часто необходимо выполнить ряд последова-
тельных преобразований плоскости переменной 6 ==(/—- 1/ во
все новые и новые плоскости комплексных переменных, пока не
получится такая картина линий тока, 
комплексный потенциал
для которой известен.
| Покажем, как применяется метод годографа для: построения
свФбодной линии тока с помощью интересной задачи, рассмот- 
ренной. Н. С. Зубковым [58]. На крутом повороте русла поток_
под действием цёнтробежных сил прижимается к вогнутому бе-
регу. Сжатие потока тем сильнее, чем больше скорость течения,
и при высоких уровнях поток нередко-отрывается` 
от выпуклого'
149