ный потенциал в другой, определяющий 
собой 
новое теч
Р(З)—Р[і(д)і—О(С)— ®(& 7)--# & 1). — (1
‚ Равенство функции Р(г) = (ё) делает необходимыми
‚ венства 
| 
ек, у)=Ф 
& т 
‹ц
9(х, —Ф& т т 
(1
Отсюда следует, что линии ..тока ф—сопз’[ и линиИ рав
потенциала 
ф == соп5? плоскости (х, у) будут иметь своими
бражениями линии тока ’ 
== соп5! и линии равного потенц
’ 
== соп$* плоскости (Ё, п). Говорят, что плоскость (х, у) 
помощи преобразующей функции /(5) отображается на 
кость._(6, ). Это отобра›кение называется конформным в 
его основного свойства подобия в бесконечно малых элеме
т. е. сохранения углов и направлении их отсчета в любых 
ветствующих точках двух плоскостей.
Очевидны два свойства конформного преобразования т
ния: 1) расход жидкости между двумя соответственными
ниями тока на обоих плоскостях один и тот же; 2) циркул
по любому контуру равна циркуляции по’ изображению э
контура на другой плоскости. 
_ 
‚ 
Общая схема применения метода конформных преобраз
ний’в задачах гидродинамики следующая. 
— 
1. В физической плоскости течения, т. ©. В ПЛОСКОСТИ К
лексного переменного # == х-+!, заданы контуры ограничи
щих поток твердых поверхностеи 
В 
`2. Располагаем картинои 
некоторого 
простеишего теч
вО вспомогательнои плоскости комплексного 
переменного 
== Е.
‚ 
3. Нутем подбора отыскиваем преобразующую функцию
= [(6), которая: позволяет отобразить течение плоскости 
плоскость г с соблюдением имеющихся на последней гранич
условий, т. ©. тем самым 
° получить интересующую нас кар
течения в этой плоскости; 
` 
Важную разновидность метода конформных преобразов
составляет -метод годографа. Сущность этого 
метода сос
`в том, что в качестве вспомогательной плоскости использу
плоскость сопряженной скорости, т. е. такая плескость «к
‚лексной переменной ё—ё+іп‚`для которой & == 
/ и 
п = —
Последовательность деиствии ‘при применении метода г
графа следующая.
148: