причем относительная: поперечная 
координата 
1 
определ
выра›кением
зЕ 
(1
где б 
— ширина области смешения; уг— ордината внутр_е
границы этой области. На начальном участке односторон
планового расширения открытого потока можно пользов
эмпирическим соотношением
у_1=вх—0‚1х. 
- 
(1
При х>>10В,, пренебрегая толщиной пограничного сло
боковой стенке, допустимо считать у1 == 0.
Торможение потока дном заставляет скорости открытог
тока убывать по длине участка. расширения значительно 
рее, чем убывают скорости по длине следа. Решив уравнени
менения импульса с учетом сопротивления дна и боковых
нок; Михалев получил для 
одностороннего расширения 
В›/В:>4 следующий закон падения максимальной скорости
_[%а*&-_—‚г‚з7ехр(_ж._-і‘—)'‚ В 
(1
0. 
` 
.
где ?\‚——суммарныи коэффициент гидравлического ‘трения. 
больших степенях расширения скоростями — обратного теч
‚можно пренебрегать и тогда уравнения 
(11.19) и (11.22) 
ностью решают задачу о распределении плановых скоростей
В случае небольших: значений 
относительно 
расшир
‚ В›/В,<3--4, когда длина водоворота сближается с длиной
чального участка, расчетные выражения становятся более с
ными и мы не будем их 
здесь 
приводить, 
отослав чита
к книге Михалева [96].
11.3. Построение свободных линий тока
Если плоский поток идеальной, невесомои несжимаемой 
кости обтекает препятствие с острыми кромками, он отрыва
от него, а жидкость за препятствием остается неподвижной
постоянном. давлении. Давление, очевидно, сохраняется пос
ным и на линиях тока, отделяющих движущуюся жидкост
неподвижной. Эти линии тока `‘называются свободными. Так
линии тока идеальной жидкости всегда можно заменить 
ДЫМИ границами то построение свободных линии тока дает
146