° где 1 — «путь перемешивания» В задачах свободной тур'буЛент—_
Не
УуД
НИ
НЧСТИ величина_ ПРИНИМЕ\ЭТСЯ поперек потока ПОСТОЯННОИ Пре—
брегая компонентой скорости © и считая, что на достаточном
алении от тела скорость течения в следе щ мала по сравне-
ю со скоростью тела ио, Шлихтинг записывает \гравнение дви-
жения в виде
ну
ме
ди, 
да д° 
у
‚ —йотр= 2% д;‘; : 
| 
(11.14›
Если воспользоваться условием неизменяемости потока им-
льса по длине следа и предположить, что интенсивность пере-
шивания в сечении следа\пропорциональна скорости щ макс На
его оСИ, МОЖНО ПРИИТИ К СЛЭДУЮЩИМ СООТНОШЭНИЯМ ДЛЯ ШИРИНЫ
сл
где
то
пр
где
Си
КО
и
->
еда и скорости й1 макс:
в-ух, 
о о(1.с5
Бімак_см;—‚ ‚ 
. 
` 
| _(11.16)
фч
° х — расстояние от тела. Интегрируя уравнение (11.14) с уче-
м соотношений (11.15) и (11. 16)‚ получаем . 
следующее рас-
еделение осредненных скоростеи по сечению следа
3/,\2 
` 
' 
` 
' 
—
— =(1-4^), а, 
/ (11.17)
Илмакс
Ь'‚
Ь — полуширина следа. Приравняв поток импульса в следе
ле сопротивления, испытываемого телом, нетрудно определить
эффициент пропорциональности в соотношении для скорости 
макс. В результате получаем формулу
и]максЁъф.]/схьо Ио, —- 
(1118)
В: которои 6о — полуширина тела и сх——коэффициент сопротив:
ления. Формулы (11.17) и (11.18) полностью определяют поле
скоростей в следе (при х » р0).
ро
М. А. Михалев [95, 96] применяет закон распределения ско-
стей (11.17) к средним по вертикали скоростям в области сме-
шения расширяющегося 
открытого. потока. В общем случае,
когда скорости (/, обратного течения в водовороте ‘сравнимы со
(0 Заказ No 345 
` 
о 
- 
- 
‚ 
- 
14-5