Считая что дно горизонтальное Й поперечныи уклов отс
вует имеем
г= — 
л=л_-(х)} 
` 
(
"_Отсюда уравнение движения (11.8) можно. представитьв 
‚ —д;с—(П2+2в/г)’=—.23т—+2.адх—дз‚—2—([}2+23/1)'.* 
(1
| Введн замену -'независимой переменной х — У—і_ получаем
9р (0?-Ндвй) 
— - 
п Нав ра (0?--дай). - (1
Уравнение (11 11) легко интегрируется. Его общий инте
после возвращения к старым независимым переменным х, у
ражается следующим образом: 
р° () 
* 
(«= 5) уа 
—а
2ОН 
—- 
— 
—
е 
—ХшРо(ос)ехр[ та ]сіа. -дй (& — й
| 
ВЫ 
! 
(1
‚° 
° Здесь Р‘о (ос)—распределение ( во входном 
сечении, 
глубина воды в нем, о — переменная интегрирования. Опр
ленное по опытным данным значение коэффициента а» со
ляет около 0,05.
Для построения плана течений уравнение (11.12) 'реша
совместно с интегральным уравнением неразрывности. Так
изменение высот свободной поверхности на участке расшир
спокойного потока всегда мало по сравнению с глубинам
‚ величину С®й принимают постоянной по длине участка: С?
_мС%о сопз*. Расчеты ведут путем последовательных при
жений. В первом приближении распределение расхода вод
ширине участка находят, считая свободную поверхность 
зонтальной, т. ©. положив Й (х) == й. Далее в каждом сеч
задаются некоторым значением ЙИ:>Ло, добиваясь э того, ч
рассчитанные расходы во всех сечениях получались равным
данному расходу в верхнем граничном сечении. 
Приближенный способ построения.плана отрывного теч
‘в русле с произвольной формой дна изложен в статье Бала
и Селезнева [6]. Выполнение ‘расчетов ©. помощью ЭВМ 
щено в статье Селезнева и Фильчакова` [121].
В. методе 
Михалева . используется — решение, 
получе
Г. Шлихтингом (1930 г.) для плоского турбулентного след
144