метода решения задач отрывного движения: метод Баланина—
Селезнева и метод Михалева. На них мы кратко и’остановимся.
Основу метода Баланина— Селезнева составляет теория сво-
бодной турбулентности, разработанная в 1941 г. Г. Рейхардтом
и 'модифицированная потом И.:М. Коноваловым 
(1947 г.). Ис-
ходя из экспериментальных данных, Рейхардт предположил, что
поперечный перенос импульса. в турбулентных. струях пропор
ци онален градиенту импульса 
| 
Щ
р_‚;_уррду 
‚ 
т (11.3)
где А А(х)—величина с 
размерностью длины 
играющая
роль масштаба турбулентности, и 
° 
. 
'
—н 
Р 
‚
и*== й --ни”. 
ок) (11.4)
При отсутствий градиента давления гипотеза Рейхардта при-
водит к уравнению движения типа ураВнения теплопроводности
ди? 
д°и?
А о (
‚ 
Его интегрирование дает распределение и по закону интег-
рала вероятностей Гаусса
` 
Трудность перехода от осредненных квадратов актуальных
скоростей к осредненным скоростям вызвала упрощающее допу-
Щ ние Коновалова
—° 
— 
—
ди” _ 
ди‚2 
ди*
== 8 
(11.6)
ду °>› 
ду — -ду
Возможность этого упрощения обусловлена, тем, что . по на-
правлению от оси турбулентной струи к ее периферии пульсаци-
онные скорости убывают значительно медленнее осредненных
скоростеи Учтя равенства (11.6) в` формуле Рейхардта (11.3),
ложив длину А пропорциональной расстоянию х от начала
рэсширения и применив результат к турбулентному открытому
потоку, получаем следующее Выражение ДЛЯ среднего касатель-
ного напряжения в плоскости (х, г): . 
е
_ 
‚ 
ду®` В
(тху)с,‚:ра„х х 
(11.7)
‚° 
где 
а» — эмпирический коэффициент._
| 
Формулы 
(11.3) 
и {11.7) 
имеют тот принципиальныи не-
достаток, что они не инвариантны относительно преобразований
Галилея 
— ими` можно `пользоваться только в системе отсчета,
143