'Сог_ласно уравнению нер_азрывно`сти (6.23) имеем 
| 
д — 
дё 
| 
Г — (г*+ 
Г дг) 
‚
д
Исключая с помощью этого равенства` производную —
равнения (10 2) и обозначая 
ба 
о; 
У 
й 
о] __ у** 
‚ 
получаем
` дующую систему _уравнении дви›кеНИя:
| 
п2у2 “ [1 
Т
п=бае оа (иР) 
ОЕ° 
\72
Го== —.
87
Величину 
Бернадскии ‚назвал 
кривизнои верти
‚ 
‚ Г**'
: Одно из крайних сечений. рассматриваемого участка реки
ЖНО бЫТЬ выбрано там где ЛИНИИ тока можно СЧИТ&ТЬ п
. 
1
‚› лельными прямыми (—г—‘= —0) 
Тогда граничные _ус
’-*
для системы дифференциальных уравнений (10.4) будут 
ять из распределения скоростей @ по ширине этого. сечени
‚равенства скоростей нулю на линиях урезов воды. Напоми
‘что поле глубин должно быть известно.
° Для численного интегрирования системы (10.4) Берна
‚ записал ее в конечных разностях и разработал итерацио
графоаналитическую процедуру вычислений. Две смежные 
тока. и два смежных поперечника выделяют криволинейный
моугольник, называемый клеткой плана 
течения. 
Разме
и АБ клетки, примыкающей к крайнему сечению участка и
ному из берегов, назначаются произвольно. Размеры остал
клеток находятся путем последовательных приближений 
том условий динамического равновесия, 
выражаемых ур
ниями движения. Для обеспечения сходимости решения ра
ных уравнений к рещению исходной системы (10.4) необх
пользоваться добавочным 
граничным ‘условие
— распре
нием ‘скоростей во втором крайнем сечении, что Бернадск
‚было предусмотрено. Это ’ обстоятельство а также большая
доемкость вычислений ограничили применение метода Бе
ского в расчетах 
' 
182