установившегося движения, служат функции @ == © (1, 0) и г ==
== #' (1, 0). Если рассматриваются колебания расходов и уровней
в нижнем бьефе ГЭС, граничным условием в створе ГЭС слу-
жит «входной гидрограф» © == © (0, Р). Нижняя граница назна-
чается в зоне затухания колебаний и там задается однозначная
кривая расходов @ = @ (2’). В общем случае как в верхнем, так
и в| нижнем граничных сечениях, могут быть заданы законы из-
менения во времени © или г”.
Результаты расчетов. представляют в виде графиков колеба-
ния расходов и уровней в ряде избранных сечений и в виде
мгновенных продольных профилей свободной поверхности.
10. Плановые задачи при безотрывном движении
10.1, Метод Бернадскоіо. Метод плоских сечений
Излагая методы интегрирования уравнений планового дви-
‚жения мы 
ограничимся ‘ установившимися; 
спокойными тече-
иями (Рт<1). Читатель, желающий познакомиться с методами
рецгтения плановых задач бурных 
потоков, 
может 
обратиться
монографии Б. Т. Емцева [47]!.
Напомним, `что уравнения планового движения были выве-
дены в п. 6 при предположениях малости среднего уклона дна
и плавности донного рельефа. Последнее условие записывают
в вйиде усиленных неравенств 
|
а1, 31 
| 
(10.1)
.Уравнения планового движения были 
впервые составлены
М. Бернадским в 1931 г. [11]. Они были даны в натураль-
ных координатах, т. е. в виде уравнений ‹(6.23) и (6.27). Коррек-
тив| скорости оо был принят Бернадским 
(так же как во всех
других методах решения плановых уравнений) равным единице.
! При Рг>1 уравнения планового движения относятея к гиперболиче-
скому типу. Их характеристиками служат линии возмущений в координат-
ной | плоскости (х, у). Участки с 
бурным 
течением 
обычно 
имеют малую
длину и на них можно пренебрегать 
силами трения. При Ет<1 уравнения
планового движения принадлежат к эллиптическому типу. Пренёбрегать тре-
нием в спокойных потоках можно лишь в редких случаях. Этим объясняется,
почему задачи планового движения бурных и спокойных потоков решаются
разными методами.
9*. 
‘ 
ВЕ 
: 
` 
131