©(иниц в данном квазиравномерном потоке. 
“Другую важную ‚ интерпретацию 
постоянной 
М 
получим,
представив ее через КРИТЗРИИ ГЕОМе'ГРИЧВСКОГО'И динамического.
п(
и
НЕ
эдобия. открытых потоков — отношение ширины к глубине В/Н
число Фруда. Рг——Пг/;;Н 
| 
| 
НЕ 
1 
\Ч, 
: 
'
.М—(В ЕГ) н 
. 
@2@
Так как изменения критериев В/Н и Рг при колебаниях уров- 
`й оставляют величину М неизменной, то она представляет со-
бой локальный инвариант группы преобразовании подобия ква-
‚ 
зиравномерных потоков, или кратко локальный инвариант по-
добия !.
Из результатов цитированнои во Введении работы Л. Лео-
польда и В. Лангбейна [201] выявляется связь закона 
(8.25)
с очень общими свойствами системы поток— русло, теми, кото-
рые определяют её принадлежность к классу открытых стати- `
‚ стически стабильных физических систем. Поставив своей целью
найти, как изменяются гидравлические элементы потока вдоль_
реки по мере нарастания ее расхода, Леопольд и Лангбейн ис- 
пользовали уравнение неразрывности, формулу — Шези—Ман-
нинга, полуэмлирическую формулу концентрации наносов и два
постулата, связанных с концепцией энтропйи. Первый из них
указывает. на стремление всех ‘физических систем к равномер-
ному распределению энергии, второй есть постулат о минималь-
ной скорости порождения энтропии. В итоге расчетов Леопольд
И Лангбейн пришли к соотношениям: Н - (0%36, В — (9%55, отсюда—
.получаем НВ^ 
-‹ (0%50, т..е. закон (8.25).
Для :удобства расчетов приведем вытекающие из формулы
_(8 25) выражения для среднеи глубины расхода ВОДЫ И среднеи
<скорости: 
:
- 
)' /2 
' 
В 
Ва 
- 
н=м- 
-б 
(8.27)
‚ 
(&В) ’ 
В
о— (вв)б?, 
6.28)
н 
1 
2 '/› 
о 
. 
В 
;
о— МЕ (_в’) Н 
° — (8.29)
НЫ
* Еще в 1950.г. Г. В. Железняков [50, с. 49]...высказал предполоіжеАНИе
— 
В
©° возможности рассматривать произведению —- т как одну из безразмер-
Н
Х характеристик руслового потока К сожалению последующая НЕПраВИЛЬ-
ная трактовка этой величины как критерия подобия [52] помешала Железня—
кову использовать ‘ее-долЖныМ образом.
195