станциональным ускорением, т. е. ИМЕ‘‚Я малое конвективное уско-
ре
`ЗН
сП
Ёие, 
равное локальному ускорению, взятому с обратным
ком, 
. 
- 
.
2 д0 о, ды 
ВЕ
орр —. 
| 
‚ 6.17)
Уравнение (8.8) будет выполняться при этом точно.
Возможность реализации (хотя бы 
приближенной) 
такого
х вытекает из отмечавшейся во Введении малой изменяемо-
сти уклонов их свободной поверхности. Как мы увидим, при
строгом соблюдении условия (8.17). уклон свободной поверхно-
ЯН
(8.
ым.
Уравнение 
(8.17) 
представляет Добавочную К уравнениям
З) 
и (8.9) зависимость неустановившегося. движения. Если
СТР]Ъ на данном ЦИЛИНДРИЧЭСКОМ участке русла ЯВЛЯВТСЯ ПОСТО‘
ОНО СПРЗВ&ДЛИВО мы имеем тот единственный СЛУЧ&И КОГДЗ ЭТИ
УР
ск
Кл
(6.
де
че
за
Чт
авнения согласованы.
Рассмотрим следствия из уравнения (8.17). Выразив в нем
орость по формуле (/== ©/о, умножив все члены на @ И ИиС-
ючив производную до/д% с помощью уравнения неразрывности
29) , получим
20 
00 — @ до , д0
_—‹„—д'ёг_“"т?эгдг*дг:о- 
° 
@6.18)
Вычитая из уравнения (8.1'8) уравнение Бретона {8.12), бу-
м иметь
20° 
д9\д0 
© до 
_ 
а 
том
(—аг -га -— 
(8.19)
Так как при неустановившемся движении в форме кинемати-
ских волн @ == ©› (о, /), то в уравнении (8.19) @ и / есть не-.
висимые переменные отсюда
д 
В 
|
-5 —. 
| 
| 
(8.20).
Это равенство на цилиндрическом участке русла означает,
о уклон свободной поверхности: равен уклону дна и, следова-
тельно, не изменяется с высотой уровня. Скорость течения из-
меняется по длине-участка только и точно в той мере, в. какой
° ИЗ
СЛ
меняется расход ВОДЫ. Потоки с этими свойствами будем 'На-
зывать квазиравномерными. РЗ.ВНОМЕРНЫИ потоКк 
есть Ч&СТНЫИ
УЧЭИ КВ&ЗИР авномерного
‚ 128
сециального вида неустановившегося движения в речных пото- . 
ка