‚ $10—311]). Одним из основных полученных результатов была
фо мула `‘скорости распространения расхода. Мы приведем вы-
‚ 
вод 
этой формулы, следуя в основном Изложению М. Ляйтхилла.
эк. Уизема [202].
Будучи однозначной в данном сечении связь между расхо-
дом и уровнем может иметь различный вид на: разных участках
русла. Поэтому следует писать .
о-0(2,). 
овю
\При этом мы предполагаем что русло не деформируется как.
это 
фактически и бывает на хороших гидрометрических участ- .
ках. Но при недеформируемом русле площадь живого сечения
сВ зана с уровнем также однозначно и, следовательно, в урав-
нении (8.10) независимую переменную г” можно заменить на @ 
о=0;(о, ). 
ПН 6)
При такой функциональной зависимости производная от рас-
хода воды по времени в фиксированном сечении /== соп5{ запи-
сывается в виде
д0 
до 
дО
пЕ оЕ _Ё»_)Ьфпы .
‚ 
|Отсюда, ум›но›кая уравнение неразрывности на производную
%Ё‚ будем Ипеть 
| 
| 
|
08 081990 
| 
(8.12)
Посколвку ‘ 
| 
. 
‚
-5а е (о, ) —К (9, ),
то |уравнение (8.12) есть однородное, квазилинейное уравнение:
для функции 
© двух независимых переменных /Г и 
{. Так же как:
уравнение Сен-Венана, оно гиперболического типа, но. будучи`
уравнением первого порядка имеет одно семейство характери--
стик. Система обыкновенных дифференциальных уравнений, эк--
вивалентная уравнению (8.12), записывается в виде
0 — 
) 
(8.13)
12Е