решается с .большей ‘строгостью. Эти потери 
не 
выделяются
в явном виде, а учитываются посредством введения в дифферен-
циальные уравнения движения членов, содержащих касательные
напряжения в плоскостях, нормальных к плоскости сглаженного
дна. Это значит, что уравнения планового движения, применяе-
мые.при отрывном расширении, опираются уже ‘не на систему
уравнений (3.18), а на более общии ВИд уравнении турбулент—-
ного движения (см. п. 11)
1\' 
.
8;Речной-Павццок
8.1. Общие сведения о неустановившемся движении воды
‚ 
в открытом русле 
. 
:
Система уравнении Сен- Венана (6. 29) (6.34) принадлежит
‚к гиперболическим системам уравнений в частных производных,
т. @. к системам, которыми описываются волновые процессы. Мо-
жет быть_показано что при упрощающих предположениях от-
сутствия трения, постоянных` поперечных размеров русла и ма--
лой амплитуды колебаний система 
(6:29), 
(6.34) 
заменяется
уравнениями для функций 2' (1, Эи © (1 #), имеющими вид клас-
сического волнового уравнения
дгг _ „з 
@%27 
дЁО — д2О
?Ё— э› в — —дВ›
ТДЁ с—скорость распространения ВолН. 
› 
:
‚ | Волны, распространяющиеся в реке, возникают вследствие
изменений 
расхода 
воды в определённых 
сечениях 
- русла 
—
в устьях притоков, в створах подпорных гидроузлов. При реше-
нии уравнений Сен-Венана такие сечения выбираются в качестве 
_граничных Обычно изменение расхода задается В верхнем гра-
- НИЧНОМ сечении рассматриваемого участка реки Так как.длина
волн, вызванных изменением расхода, всегда велика по сравне-
нию с глубиной потока, эти волны называются длинными. Рас-
. пространяясь в русле, волны изменяют: свою высоту при изме-
нении размеров поперечных сечений и таким образом аккуму-
лируют множество 
малых возмущений. 
Состояние длинной
волны в данный момент времени есть результат наложения не
только тех возмущений, которые возникли. с момента нарушения
‚ установившегося движения, в 
граничном сечении, но также всех
тех, которые волна испытала по пути.
17