Повышенные градиенты скоростеи на вертикалях обязы
к пересмотру формул сопротивления по длине. Повышенные
диенты скоростей по ширине потока требуют принять во вн
ние члены уравнений 
Рейнольдса (3 10), 
не 
содер›кащ
в упрощенном варианте этих уравнений (3.18). 
.
`Вследствие недостаточной разработанности теории непл
‚изменяющегося движения пока при решении одномерных 
применяется менее корректная процедура основанная на
дующих положениях. _
1. Потери энергии по длине рассчитываются всюду по 
_Мулам для равномерного движения.
9. На ‚участках сжатия потока( >0> 
эти потери 
равниваются полным потерям энергии 
т
3. На участках расширения ( 
а < 0) полные п'отери 
деляются как сумма потерь по длине и местных потерь обу
ленных расширением.
° . 4. Потери, обусловленные расширением выражаются в 
- дОЛИ освобо›идающеися кинетической энергии по формуле
ай, — Саг(‹шг) 
ВЕ 
° 
где. 6. — коэффициент местного. сопротивления при расшир
.открытого потока; а — корректив скорости. 
—.
: Фактически, как отметил Р. Р. Чугаев [146, с. 271] коэ
циент С. учитывает не только величину Местных потерь
ощибку в оценке потерь по длине. 
:
В результате уравнение: установившегося неплавно из
зющегося.движения записывается в виде_ 
В 
о
(1—С) 
а(аиг) В 
от 
| 
Г== СЕН 
—|— 
т 
| 
° - 
‚ На участках сжатия ©. == 0, ос-=1, на участках 
расш
ния — 1 < 6.<0, о == @ (1)>1. 
'
‚ Неправильные формы естественных русел делают невоз
ным создание шкалы значений коэффициента 6е подобной 
лам коэффициентов местных сопротивлений в трубах. В р
тах для случаев одностороннего отрывного расширения об
принимают значение 6. == —0,5. При безотрывных расшир
берут значения ©. от —0,1 до —0,3. Надежное построение 
ции @ (1) может быть выполнено только на основе натурны
_лабораторных измерении 
-
116