_ 
› 
. 
оао
‚ 
В написанных равенствах индексом А отмечаются велич
относящиеся к сопротивлению зернистой шероховатости, а
дексом / — к сопротивлению гряд. Разделение полного ук
трения /, на два частных уклона /Гл и Г, было введено Э. Ме
Петером и Р. Мюллером [208]. Г. Эйнштейн [173] предло
‚ 
альтернативное решение: от формулы (7.1) он перешел не к 
муле. (7 2), а к формуле
`раВГ , —=рЕВИ ;+981?г1 , 
о 
т. е. разделил на части не уклон, а гидравлический радиус (с
нюю глубину). Формула (7.6) нолучила некоторое распро
нение в США, однако недостатки.ее очевидны. Помимо того
‚ 
делению глубины ‘трудно 
придать 
какой-нибудь 
физиче
смысл, формула (7.6) порывает с одним из основных при
пов гидравлики 
— принципом аддитивности потерь энергии
сложный анализ, с применением формулы сопротивления 
› нистой шероховатости А. Штриклера (см. ниже), 
показы
‚также, что предложение ‚эЭйнштейна ведет к систематичес
‚‘преуменьшению грядовой| составляющей полного сопротивле
`“Недавно это свойство соотношения (7.6) было обнаружено
периментально [226]., Поэтому в дальнейшем 
мы будем 
‚ жаться предложения Мейер-Петера и Мюллера.
Первый вопрос, который возникает при взгляде на равен
(7. 3) есть вопрос об относительном вёсе двух членов его 
вой.части. Физические соображения и опыт показывают, чт
отношение между двумя градиентами потерь энергии /Гл и /
висит от крупности донных частиц. На реках с крупнозер
тыми донными отложениями (крупным 
гравием 
и галь
дгрядовыи рельеф развит слабо и диаметр частиц сравним с в
той гряд. Поэтому в таких реках потери энергии обусловл
в основном сопротивлением зернистой шероховатости: На р
с дном, сложенным из песка и мелкого гравия, картина об
`ная 
— гряды сильно развиты, диаметр частиц мал и по отн
нию к глубине потока, и по отношению к.высоте гряд. Дом
рующим здесь становится сопротивление подвижного 
рел
‚дна. На средних и больших реках СССР с песчаным дном по
‘энергии, обусловленные сопротивлением гряд, составляют о
до 90 % полных потерь по длине.
102