° 
Че]
(6
да
от
. 
дг
—8’1(10 ) 
—& с 
С2 ]/1+ 
7°
Дифференцируя произведения элементов движения, заклю-
нные в скобки и применив плановое уравнение неразрывности
4), получаем после деления всех членов на глубину Л
д0 
|° 
(7 
дя 
д0 
д0 
-
'ЪТ_!_(] %%) — й 
оЁ
+°°0и _'_["‘ХОУ__:
д(го— ‘ЁС) «ИН 
— 
(613)
Интегрирование уравнения (6.7) производится аналогично,
Вая второе уравнение планового движения
ду 
о 
У — дл 
‚ду 
дУ
ог (— б0) ртр НО 
НЙ оу —
. 
. 
д ,. 
У2 
. 
П2 
В
—'——З'д;; — 
В ст ]/1 Гк 
о 
(6.14)
Допущение (6.12) о независимости корректива скорости %
координат и времени есть дань нашему незнанию, причем не-
избежная, если мы хотим вести расчеты. Утешением здесь может
ще!
НИ
ося движения изменяется слабо и мало отличается от еди-
1ы. 
В плоском равномерном потоке с логарифмическим рас-
СЛЁЖИТЬ только то, что корректив о9 В условиях плавно изменяю-
пределением осредненных скоростеи величина 
ОПРЗДЭЛЯЗТСЯ
ВЫ
фи
ражением
‘”Ё 
1 
_& 
‚ 
`
При значении параметра Кармана х == 0,4 и значениях коэф-
циента ШЩези С, меняющихся от 30 до 70 м“®/с, величина ою
изменяется, согласно этой формуле, от 1,07 до 1,01. Средней
оценкой служит оу == 1,03. На участках возрастания скоростей
по потоку величина % практически равна единице, на участках
падения скоростей она может быть заметно 
больше значений,
определяемых формулой (6.15). Ввиду ограниченной точности
гидравлических расчетов для потоков, 
удовлетворяющих. усло-
виям плавной изменяемости, чаще всего пользуются простейшим
решением: оу == 1.
Так.как нам скоро потребуется рассмотреть вопрос об учете
нер авномерности распределения местных скоростей в уравнении
98