да % 
до? 
до 
@ _ 
дг’ , 1 
Ф“зу
дг+ 
дж Г оу Г ое — б79у Гр оу
‚ Помимо граничных условии для вертикальной компо
скорости @ (6.1) и (6.2), нам понадобятся граничные ус
для касательных напряжений. На свободной поверхност
имеют вид равенств
Хгх (г‚);тгу (З/)"':О 
_ 
На дне представим их с помОщью'формул трения: 
1 лее ее 
ст -И, 
У? 1/ ,
0°
-- “г (20) —& —а 1/1 
, 
где С — коэффициент Шези.
Как следует из формул (6.9), (6.10), мы не делаем раз
между законами гидравлического трения в неустановив
неравномерном и в равномерном течениях. Допустимость
упрощения при плавно изменяющемся движении подтвер
опытом гидравлических расчетов.
Интегрируя по г в пределах от г ==2) до # == 2 
члены
части уравнения (6.6) при учете граничных условий (6.1) 
и интегрируя затем члены правой 
части с учетом 
гран
условий (6.8) и (6.9), получим следующее уравнение дви
в проекциях на ось х: 
' 
: 
›
2, 
* 
г'
д 
— 
д 
—° 
° 
д 
—— 
—
° 
о 
о-
дг' 
и2 1/0 , у 
Так как мы не располагаем аналитическими выраже
функций и (2) и э (г) при неравномерном, неустановившем
жении, то единственный способ выразить интегралы от к
тов и произведений этих функций в компонентах (/, У с
скорости на вертикали состойт в том, чтобы, следуя Бусси
ввести приближ'енные соотношения
2' 
.
5. ©° й2 ==
20
шя 3 @аг 
о
‚‚2... 
ы„‚ 5 
и 4г 
= оо==соп8! 
| 
92