чина Ф определяется в первом приближении как время, ком-
пенсирующее среднее движение 
.
— 
26х
и (М,) + а (М)
Фиксировав точку Мо, опишем вокруг нее сферу произволь-
ного радиуса / и найдем затем путем вариации временем @ зна-
З
(5.40)
а) 
Кох; 
‚
< 
10
0,5
о
_б) 
: 
я
1,0
0,5
о
— 
0,5
-4 
` 
10
Фа 
3 
2 
01 
0 1 
-2 
-8 -4
{ 
—х——х 
2 
— —— 
— — 3
Рис. 24. Пространственно-временные корреляционные функ-
ции в пограничном слое на пластине вдоль линий наиболь-
ших 
из 
максимальных 
корреляций 
(по 
Фавру). 
Ке,==
==27,9 . 10%. 6 — толщина пограничного слоя.
7 — для полосы пропускаемых частот 1—-2500 Гц, 2 — то же 1—42’(‘5 Гц,
-2-=0,03, 6 —-5-=015, в —- =0/7.
8 — на линии тока при Ф=0; да — 5 
5
чения максимальных коэффициентов корреляции для конечного
множества точек; лежащих на поверхности сферы. Если сфера
проведена в области плоскопараллельного осредненного движе-
ния, то наибольшие из максимальных коэффициентов корреля-
ции| будут получены на концах диаметра, совпадающего с осред-
ненной линией тока. В 
плоскопараллельном движении линии
тока 
являются линиями наибольших из максимальных коэффи-
циентов корреляции. В пограничном слое линии наибольших из
максимальных коэффициентов корреляции не совпадают с ли-
ниями тока, хотя и расходятся с последними не очень сильно.
На |рис. 24 показаны полученные Фавром графики изменения
коэффициентов двухточечной пространственно-временной корре-
ляции продольных скоростей вдоль линии наибольших из мак-
симальных корреляций. На рис. 24 видно, 
что оптимальному
85