Корреляционные функции и 
размеры 
боль-
ших вихрей. На рис. 23 а представлена временная корреля-
ционная функция Аа (9), полученная Райхленом [217} в откры-
том 
лотке с наполнением / ==10,9 см, 
при 
скорости 
течения
25,6 см/с, на расстоянии 8,8 см == 
`
0,35й от дна. На рис. 23 6 дана 
—#
такая же функция по измерени- 
1’2‚
,
ляла 
5,6 м, 
скорость 
течения
м/с. 
Измерения 
производи-
СЬ 
в 
точке, 
отстоявшей 
на
112 м == 0,2Л от дна. 
_
Обе функции 
имеют 
один и 
06
тот 
же общий вид. Переход че-
рев 
нуль приходится в лотке на
сдвиг по времени @х ==1,1 с, что
отвечает 
продольному 
размеру
вихрей 
Гх == (/@, 
== 28 см =
== 2,4й. В реке 
переход 
корре-
ляционной функции через — нуль
приходится на сдвиг по времени
@{ == 30 с, 
чему 
соответствует 
0 
02 04 06 
0,8 1,0 В
продольный размер вихрей Г. == 
5%
== @, == 12 М:—_2›“1- 
Так каК — Рис. 21. 
Распределение 
вер-
размеры вихреи имеют 
порядок 
тикальной пульсационной ско-
глубины потока, 
то 
время 
@©, — рости 
по 
глубине — открытого
должно быть приблизительно од- 
потока. 
'
ним и тем же 
во 
всех точках — {ддаомерения 
в ородательных а-
вертикали. Это хорошо 
подтвер- 
опыты Никитина.
ждается — натурными 
измере- _
ниями Гринвальда [27]. Имамото [190], экспериментируя в ла-
08 
-
0,
: 
г
бораторном лотке, нашел, что в интервале 0,1 <7<0’9 не зави-
И
сит 
от г и интегральный масштаб 0,х. Так как опыты Имамото
относятся к невысоким числам Рейнольдса (от 4,38. 10% до 21,4 
Х
х 10°), то нормированный масштаб 0,(//й оказался меняющимся
(возрастающим) вместе с Ке. 
п 
›
Приведенные опытные значения длины А более чем в два
раза превосходят глубину потока. Это свидетельствует об Эл-
липтической форме продольных сечений больших вихрей. Эллип-
тичность больших вихрей руслового потока была ранее установ-
лена в опытах Фидмана [139]. Детальные наблюдения, произве-
денные с помощью скользящей киносъемки Клавеном, показали,
* 
' 
| 
83