3. Распределение осевой пульсационной скорости отлича
наибольшей неравномерностью (рис. 20 а). Вблизи стенк
значение достигает 2,6о,„. Увеличение числа Рейнольдса спо
ствует смещению 
максимума 
1/‹01.' к стенке 
и делает 
максимум более острым (рис. 20 6).
4. Распределение радиальной пульсационной скорости о
чается наибольшей равномерностью (рис. 20 в). Ее максиму
расстоянии =*0,17, от стенки составляет всего лишь (1,0--1
5. Распределение окружной пульсационной скорости и
черты, промежуточные между распределениями осевой и р
альной скоростей (рис. 20 г). Пристенный максимум велич
2
Ф — изменяется в обследованном диапазоне 
чисел В
1,З0,„ до 170%
Если имеется два потока: один гладкостенный, с достат
высоким числом Рейнольдса, другой в шероховатом русле 
° очень большой относительной шероховатостью и динамиче
скорость у них одинакова, пульсационные скорости у них та
одни и те же. Динамическая скорость является масштабом п
сационных 
скоростей. 
Первым 
обратил 
на 
это 
вним
Б. А. Фидман [138]. В опытах Никитина [99], с течениями 
крытых лотках с гладким и шероховатым дном придонный 
симум Ми’ был получен равным 2,104- При гладком дне 
максимум наблюдался в зоне перехода от вязкого подслоя к 
течения, при шероховатом дне-—-немного выше вершин вы
пов шероховатости. В более поздних опытах Никитин [100]
наружил существование второго, 
более 
слабого максим
1/и на уровне свободной поверхности.
На рис. 21 представлен график распределения вертикаль
‚составляющей пульсационнои скорости в плоском открытом
токе, построенный Никитиным 
[99] по данным большого 
лабораторных и натурных измерений. Он почти полностью
впадает с графиком Лауфера.
На рис. 22 показаны изолинии относительных продоль
пульсационных скоростей 1/11’
— 82