те
па генерации этих ВИХРЗЙ, Т. ©. от интенсивности порождения
турбулентности. Кроме того, он должен быть связан с размерами
вИ.крей и, следовательно, с поперечным размером потока. Так
как производство энергии турбулентности 
равно 
диссипации
энергии, то мы получаем следующее выражение для временного
масштаба цепочки больших вихрей:
й2 
!/ 
|
Т=[—_———] 
. 
5.36
е 
636
Подставив сюда выражение (а_) ср по формуле (5.29), имеем
й< 
й ( С*® 
\з
Ресте () 
(5.37)
Линейный масштаб, 
определяющий 
порядок 
расстояний
между смежными вихрями, найдем, умножив время Т на ско-
ро
по
70
'чИ
СтЬь движения вихрей
| 
А—ТИ — 
(—Сі)’ * 
(5.38а)
° 
&
Отношение Л/А определяет величину числа Струхала для це-
чки больших вихрей руслового потока
в— — () 
(5.389)
При значениях коэффициента Шези С в пределах от 30 до
м’®/с, число 5В меняется от 0,22 до 0,13, а обратная ему вели-
на — безразмерный шаг цепочки Л/Й 
— от 4,5 до 8.
\
О`
— — 
ьч
—
/'_` 
‚
^ щ 
— —— 
—
\\ ^ 
72 
' 
` 
\\".‚
2 0 сЭ -— с осц
1
ИИИ
ВО
вО
за
2
//////////// ИДАООООО 
ООО ООО ОО ООО ООО 
ОО ОООЛИ ЕУИ ///////////////////// ИИДЕЕООО УОО О ООО ОООООЕГО
” 
-А
-«
Рис. 19. Большие вихри руслового потока.
Схематическое` изображение цепочки больших вихрей русло--
го потока дано на рис. 19. Как видно на этом рисунке, в тыло-
й части большого вихря идет-сосредоточенный подъем сильно
вихренной жидкости из придонного слоя потока к свободной
по ерхности. В его лобовой части жидкость, рассеявшая свою
турбулентную энергию, но приобре’ёшая большой 
продольный
19