Локальный внешний масштаб турбулентности напишется в 
[ 
й, 
— 
(
а соответствующий масштаб времени — в виде
0—-^_. 
(
Определенный формулой (5.32) масштаб { с точностью до
стоянной совпадает с длиной «пути перемещивания» Пранд
Записав турбулентную вязкость, по аналогии с молекуля
вязкостью, в виде произведения длины / на скорость попе
ного переноса 1/9 
— о„, получим Ут--0,„2. Вместе с 
форм
(3.20) это соотнощение дает формулу градиента скорости (
‚ т. е. логарифмический профиль скоростей. 
Переходя к глобальным масштабам низкочастотной ту
‚° лентности, необходимо выделить два 
вида этих 
масшта
масштабы, которые служат характеристиками 
самих 
дв
° щихся в потоке больших вихрей, й масштабы, которые хара
ризуют их последовательность. Масштабы первого вида опр
‘ ляют порядок размеров вихрей и порядок времени, за кот
‚ вихрь проходит через фиксированное сечение 
(смещаетс
“свой продольный размер) Масштабы второго вида опреде
порядок расстояний между последовательно движущимися 
‹ 
рями и порядок частоты их движения (появления в данном
° 
чении). 
‚ 
Размеры больших вихрей ограничены 
поперечными ра
рами потока. Отсюда следует, что линейным масштабом б
ших вихрей плоского открытого потока служит его глубина
[ =й. 
(
Скорость движения больших вихрей может несколько о
чаться от средней скорости течения, однако разность двух 
ростеи не должна быть больше масштаба пульсационных ск
стей о,„. Поскольку же динамическая скорость о, обычн
порядок меньше средней скорости И, то при построении вре
нбго масштаба больших вихрей разностью - между 
скоро
вихрей и средней скоростью потока можно пренебрегать. Та
‚ образом, временной 
масштаб 
больших 
вихрей 
записыва
в виде 
.
е—-й. 
0 
6
78°