р Вторая гипотеза позволяет судить о пространственной неод- НОРОДНОСТ'И ПоОЛяЯ пульсаций и о вИиде энергетического спектра инерционном интервале. Пусть Ао есть разность абсолютных ачений мгновенных скоростей в двух точках потока, разделен- [х расстоянием Ах, которое мало по сравнению с внешним сштабом турбулентности и велико по сравнению с внутренним ма масштабом: /7>Ах`®» ,. Тогда, согласно второй гипотезе и В со- ветствии с размерностями величин А0, Ах и &, должно быть (б9)? — (вАх)`?. 00 (5.30) Спектральная функция ф(&) в инерционном интервале вол- новых чисел & также должна определяться скоростью диссипа- ции энергии. Соображения размерности сразу дают вид этой функции му по. КО А. об НЬ то не дл бо НЬ ст ‘ ле ту ре те Т ст то пе *> ст 9 (#)—с 6—^ (5.31) В силу условия локальной изотропии расстояние Ах в фор- ле (5.30) и волновое число & в формуле (5.31) не различаются направлениям. Формула (5.30) известна под названием «за- н двух третей», а формула (5.31), впервые полученная М. Обуховым [102],— «закон пяти третей». Опыт и некоторые теоретические расчеты показывают, что ласть действия закона пяти третей не ограничена инерцион- 1м интервалом, но простирается довольно далеко в низкочас- тный интервал спектра, где условия локальной изотропии уже соблюдаются (см. п. 5.4). | Соотношения (5.26), (5. 27) (5.30) и (5.31) действительны я всех турбулентных течений, характеризующихся достаточно 1е соотношения в интервале низких частот невозможно вслед- вие сложной зависимости масштабов низкочастотной турбу- нтности от геометрии течений. Если, однако, ограничиться так называемой пристеночной рбулентностью, т. ©. течениями в открытых руслах, трубах зультатам, имеющим общее значение для всего этого класса чений. Будем при этом различать локальные` внешние масш- бы турбулентности, величины которых меняются в зависимо- и от положения точки по отношению к твердым границам по- ка, и глобальные внешние масштабы, связанные только с по- речными размерами потока в целом. В придоннои области открытого потока, так же какив при- еночной части пограничного слоя или потока в трубе, можно 77 льшими числами Рейнольдса. Получить столь же универсаль- пограничном слое, то можно прийти к некоторым полезным