Ь
На основании первой гипотезы подобия используя соо
жения размерности и равенство ё == в, получаем следующее
ражение внутреннего масштаба турбулентности:
1—(__)". 
| 
| 
° 
(
СоответствуюЩий масштаб Авр_емени будет равен 
Е 
'е;;з(_—і—)"*; 
| 
(
Величины 1, и @, определяют порядок длин волн и пери
высокочастотных возмущений в турбулентном потоке. Польз
ими как единицами длины и времени, будем получать во 
потоках с большими числами Рейнольдса одно и то же рас
деление: вероятностей мелкомасштабных компонент 
скор
Переход от величин /, и @, к средним значениям длин и пе
дов волн совершается с помощью эмпирических коэффицие
пропорциональности.
Каковы значения /, в русловом потоке? Чтобы ответит
`‘этот вопрос, найдем среднюю скорость диссипации на вертик
Считая движение равномерным, воспользуемся для энергии, 
сеиваемой в ядре течения, формулой (3.31), а скорость ра
ния в слое выступов шероховатости (О<2 << Л, А«Л) опред
‚ 
ло
произведением —ріи (А). Будем иметь
и
Эе 
5(1 —%)%агдгіі (А) 
|. ° 
(
Введя сюда выражение градиента скорости (4.1), выпо
интегрирование и использовав равенство (4.12), получим
(;)ср_—_.“’;}{ =#10. 
(
° Если в формулу (5.29‚) подставить значения / и //, харек
„ные для русловых потоков с небольшими числами Фруда, и
ренести подсчитанные значения скорости 
диссипации эне
в формулу (5.26), получится, что значения внутреннего м
таба турбулентности имеют порядок десятых долей миллим
т. е. сравнимы с диаметром песчинок речного дна. С помо
формулы (5.27) можно найти, что соответствующие частоты
лебаний измеряются десятками 
и сотнями герц.
76