ного движения
:_[ Ні.і (МО› 8) 4'8'‚ 
(
0 
.
‹г„-›‚е=05 в; (Мо, ©) @. 
- 
(
Экспериментальные данные содержат преимущественно 
дения о масштабах @, (11) 
1 и (1м1) 
з. 
Когда корреляционные функции принадлежат 
к 
пер
типу, т. е. практически неотрицательны, масштабы @;; и 
имеют смысл средних взвешенных отрезков времени и дл
на протяжении которых пульсационные:скорости остаются 
тистически связанными. При резко выраженной. знакопере
ности — корреляционных 
функций (второй тип функций) 
смысл величин @;; и (1;;) 
к утрачивается. Возможен случай, к
знакопеременность такова, 
что величины 
@ 
и 
(1): ра
нулю. Ясно, что это ничего не говорит о среднем периоде и с
ней протяженности 
крупномасштабных 
турбулентных во
щений.
При наличии знакопеременных корреляционных функций
сто пользуются приемом приближенной оценки периодов и 
меров крупномасштабных возмущений по тем значениям а
ментов ® и ё;, при которых корреляционные функции перех
через нуль. Так, за характерный период @, крупномасштаб
возмущений продольной скорости и за характерный продоль
размер их Г принимают
@,—% (В:==0), _ 11==6 (Ви=0). 
(
‚ Строгого обоснования этот прием не имеет, Очевидно, вс
©, >> 0, и 14 >> .
Если оередненное течение вдоль оси Ох, равномерное и п
сационные скорости малы по сравнению 
- 
с — осредненны
|9;| «о1, то со статистической точки зрения хронограмма п
саций в фиксированной точке идентична мгновенному распр
лению пульсационных скоростей на прямой, проходящей ч
данную точку в направлении 
— движения. Это представле
введенное Дж. Тэйлором, известно под. названием — гипот
«замороженной. турбулентности». Если гипотеза справедл
70: