не от моментов времени # и #, а только от разности ® эти
ментов времени. Устремив в формуле (5.4) точку М к точк
получим тензор эйлеровых временных моментов связи
В, (Мо, ®)==0; (Мо, &) 9; (Мо, ). 
Значения моментов, стоящих в правой части 
выраж
(5.5), отражают размах пульсаций в точке М, и тесноту л
› ной 
статистической 
связи между пульсациями в этой 
в разные моменты времени.
В качестве примера моментов связи третьего порядка п
дем пространственные моменты вида
о; (Мо) 9) (Мо) 
ов (М).
Всевозможные моменты этого вида образуют тензор т
его ранга. 
. 
' 
'
Вследствие влияния на моменты размаха пульсаций з
ния моментов не позволяют судить с полной 
определенно
‚ © статистической связанности пульсаций и тем более сравн
степень связанности в разных частях области движения
в разных потоках. Чтобы устранить это неудобство, от м
тов связи переходят к коэффициентам корреляции. Коэфф
° 
ент корреляции представляет частное от деления момента 
на произведение средних квадратичных значений пульсирую
величин. Так, например, двухточечным — пространственным
ментам связи второго порядка соответствуют 
коэффици
корреляции вида 
:
о% (Мо) ©; СМ>
У в; (мо)Р И [о;сор
Эти безразмерные величины уже не зависят 
от раз
пульсаций, они измеряют одну лишь тесноту статистиче
связи между компонентами пульсационных скоростей. В а
тропном турбулентом течении коэффициенты корреляции, 
личие от моментов связи, не образуют тензора.
Значения коэффициентов корреляции лежат в граница
| 
| 
<В<-+1. 
— 
Статистическая связанность пульсационного движения 
пространяется на ограниченные области времени и простра
и внутри этих областей изменяется сложным образом. Изу
К, (Мо, М)= 
. 
° 
68