направлён противоположно. Векторы вихря наиболее кру
структур турбулентности имеют такую же ориентировку. В
ствие этого они не могу
—У 
| 
__ 
ресекать плоскость сим
| Ё’;Ё._ 
| 
рии. Самое большее на
’ 
' 
они способны 
это 
в
о 
\о 
щать 
мгновенную 
по
о 
.
° 
о 
. 
ность перемены знака 
6е 
© 
© ® 
\о 
© 
Плоскость 
симметрии 
зывается 
-— 
«проницае
› 
лишь для мелких обра
0,05 - 
‚ 
ний, которые 
по 
усло
локальной изотропии не
ют какого-либо избран
направления вектора в
То обстоятельство, что 
булентный перенос 
вб
0 
| 
„ плоскости симметрии п
0 
° 
107 водится только мелкими
разованиями, и 
обусло
Рис. 12. 
Распределение коэффициента — вает — существование 
турбулентной 
вязкости в 
Пплоском 
на-
порном потоке. 
минимума — функции т
В открытом 
потоке
1 — кривая по уравнению 
(4.10) 
при х=0,40,
2 — опытные точки Никурадзе, Кед==33,5 
. 10°, 
тенсивность 
турбулент
®
о
Са 
—
3 — опытные 
точки 
Коркорана и др., Ке,= 
переноса 
ВбЛИЗИ 
СВОбО
=9,1 . 10°. 
` 
`
9, 
0 
. 
ПОВЕ‘.РХНОСТИ зависит от
ла — Фруда. 
Устано
шиеся 
спокойные 
потоки с малыми 
числами 
Фруда 
и
неподвижную свободную поверхность, которая ведет себя п
ношению к вертикальным движениям 
жЖидкости так же,
твердая стенка. Скалярный коэффициент турбулентной вязк
должен обращаться на ней в нуль и отсюда следует думать
в спокойных открытых потоках закон (4.10) 
удовлетворя
лучше, чем в трубах.
4.2. Формулы гидравлического сопротивления по длине
_ 
ГИДР&ВЛИЧЫ:КИМ сопротивлением по длине называется 
трения, приложенная со стороны русла к текущей жидк
на единице длины пути: тоу ‹ 1. Если в качестве единицы дл
выбрать гидравлический радиус, то отношение мощности
56