тепло. Эта сторона работы сил вязкости отражена послед
диссипативным членом правой части уравнения (3.30). 
Уравнение турбулентной энергии дает ясный ответ на
прос о том, как влияет на интенсивность турбулентности не
номерность осредненного течения. Если течение ускоряется в
какой-нибудь координатной оси, например, х:, т. е. прои
Ная
1 
*
Эх 
>0, то стоящая в правой части уравнения (3.30
й 
›
личина — 0°
1 д!
НИЯ способствует снижению энергии турбулентности. В за
‚ является ОТРИЦЗТЭЛЬНОИ—УСКОРЕНИЭ дв
- << 0, величина 
— о” дщ 
дх 
Ха 
й 
дх1
ляется положительной 
— замедление движения ведет к п
шению турбулентной энергии. Эти выводы полностью под
ждаются опытными данными. Снижение уровня турбулентн
при стеснении потока и резкое возрастание этого уровня 
ответствующим резким ростом потерь энергии при расшир
хорошо известны из инженерной практики.
Дальнейшие важные выводы относительно механизма ту
лентности можно сделать, если составить уравнения сохр
ния отдельно для каждого из слагаемых энергии турбулен
сти, т. е. для величин 0’, ‘0’2"’, 0’32‚ и рассмотреть затем пло
параллельное или равномернОе осесимметричное течение в
одной из координатных осей. При этом окажется, что член
ражающий отбор энергии от осредненного 
движения, со
няется только в уравнении, составленном для продольной к
динаты. Это значит, 
что 
в 
прямолинейных 
потоках 
эне
отбирается от осредненного движения только продольными п
сациями скорости. Поперечные пульсации не получают эне
непосредственно от осредненного движения, а заимствуют 
‚ энергии продольных пульсаций. Роль посредника, осуществ
щего передачу энергии от продольных к поперечным — пул
циям, играют пульсации давления.
В равномерном открытом течении в плоскости х, г, эне
отбираемая в единицу времени от осредненного движения
ражается в соответствии с уравнением (3.30) величиной
ленном течении, т. е. 
при
йи
7 о)/
ии’ 
аг.
50