Таким образом, аналогия Рейнольдса имеет приближе характер. Особенности переноса различных субстанций, шающие точность аналогии, сводятся к следующему. 1. Величина импульса может меняться в процессе пер под действием пульсаций давления. Поэтому импульс н ляется консервативной субстанцией. 2. Количество тепла может меняться в процессе пер вследствие выделения тепла за счет диссипации механич энергии жидкости. Поэтому тепло также не является конс тивной субстанцией. 3. Наличие в потоке твердых частиц изменяет интенсив турбулентных пульсаций, т. е. оказывает обратное влияни механизм переноса. Вопрос об определении коэффициентов Ут, Ке и К по ному решается в различных полуэмпирических теориях т лентности. Для «старых» полуэмпирических теорий, созда в период между двумя мировыми войнами, характерно стр ние связать величину Ут (а значит и Ке и К) с элемен осредненного течения. В современных — теориях — домин стремление связать величину Ут с характеристиками поля саций. _ 3.5. Баланс энергии турбулентности Если умножить каждое из уравнений Навье—Стокса. ( на @; и затем их почленно сложить, мы получим уравнени ‚хранения энергии для мгновенного состояния движения час жидкости. Представив в этом уравнении компоненты скор и давления суммами (3.2) и произведя операцию осредн получим средний во времени баланс энергии частицы жи сти. В соответствии со способом получения этого баланс будет определять полную энергию частицы, т. е. будет с жать в неразделенном виде кинетическую энергию ее осред ного и пульсационного движения. Умножив на о; каждое из уравнений Рейнольдса (3.3) членно сложив их, будем имёть уравнение сохранения гии для осредненного движения частицы. Вычитая из ура ния сохранения полной энергии частицы уравнение сохран энергии ее осредненного движения, получаем уравнение с ‚›нения осредненной энергии пульсационного движения, т. е ланс энергии турбулентности. Математическую запись оп ных операций читатель может найти в любом из подробны ководств по теории турбулентности (см., например, с. 80—384]). 48