но |и нелинейна. В работе Дмитриева и Лурье 
это приводит
к представлению турбулентной вязкости в виде тензора шестого
ранга.
Столь сложное строение величины А возвращает к мысли
о 
неполной адекватности самой гипотезы турбулентной вязко-
сти истинной природе турбулентного переноса. Предположению
о ом, что турбулентный перенос имеет такой же ‚‘градиентный
характер, как перенос при молекулярном движении, можно про-
тивопоставить гипотезу, что к градиентному типу принадлежит
лишь часть турбулентного переноса, а именно та, которая свя-
! 
‘
зана с мелкомасштабными пульсациями скорости. Другая же
Час':ть переноса имеет конвективный 
характер и обусловлена
жением крупных вихрей турбулентного потока. Такая трак-
Ёка турбулентного переноса не раз обсуждалась в литературе,
расчетного выражения она до сих пор не получила. 
'
В задачах о турбулентных течениях в трубах, открытых рус-
лах 
и пограничном слое гипотеза Буссинеска со скалярным ко-
эффициентом А остается пока основным расчетным средством.
Если ограничиваться определением поля осредненных скоро-
стей, результаты, которые она дает, в целом достаточно досто-
верны.
іВ одной из своих ранних работ `Рейнольдс (в 1874 г.) вы-
сказал мысль о том, что механизм 
турбулентного 
переноса
тепла и механизм турбулентного переноса импульса идентичны.
В дальнейшем эта мысль, получившая название «аналогии Рей-
ноі{іьдса»‚ была распространена. также и на другие субстанции,
содержащиеся в движущейся жидкости, в частности на взвешен-
ные твердые частицы.
В случае турбулентного переноса вдоль оси хз МЫ имеем сле-
дующие феноменологические выражения для плотностей пото-
|
КОВ тепла и вещества:
НО
‚ 
— 
д8
4е==с,рб 
9а == — соРК оо
Хз’
(3.27)
ду—=5 
ов— —К о, 
(3.28)
ГДі ср — удельная теплоемкость жидкости при постоянном дав-
лении; @ — температура; 5 — объемная концентрация; Ке и К —
коэффициенты соответственно турбулентной теплопроводности
и 
диффузии. По Рейнольдсу, должно быть
1‹8—;1‹:_‘;# = х 
(3.29)
где Ут — кинематический коэффициент турбулентной вязкости.
47°