удовлетворяющие упрощениям п. 3.3, имеют вид:
ди | — ди | — ди | — ди 
‚ — дг' 
д 
ди.
[аНено а@)— (в- 9) (^&
до ‚ — до ‚ — д9 ‚ 
— д9 
дг’ , д 
д0
Р(ЁГ_Н‘ 9х Г° ?‚‚“*ш—‹э?);—!’ё’—‹эудГд—г(А“д?)—
Читатель, конечно, понимает, что введение в уравнения
жения коэффициента турбулентной вязкости не решает во
об их замыкании. Использование этого коэффициента в те
турбулентности оправдывается двумя соображениями: во
вых, по-видимому (хотя об этом можно спорить), составит
потезу о поведении коэффициента А легче, чем составить 
тезу о величине самого турбулентного напряжения; во-вт
коэффициент А представляет собой хотя и условную, но 
ную характеристику одного из важнейших эффектов турбу
ности 
— эффекта — турбулентной диффузии. Пожалуй, им
этим можно объяснить, что несмотря на не раз раздававш
критику 
по 
адресу коэффициента А, он прочно удерж
свои позиции, особенно в прикладных разделах теории т
лентности. 
_
Современный этап развития гипотезы турбулентной вяз
связан с учетом зависимости коэффициента А от направл
переноса, 
т. е. 
с отказом от первоначальных представл
о скалярной природе 4А. Л. В. Келлер, а затем А. С. М
предложили рассматривать в каждой точке потока симме
ный тензор коэффициентов А;;. При этом в соответствии с
вилом тензорного умножения тензоров второго ранга и, у
вая симметричность тензора турбулентных напряжений, и
по Монину [97]. 
| 
'
_ 
ол 
т 
2 
—Ръі"ді=2 (АідддггАпавт)*діі'з—РЁ’- 
Ё
Нормальные турбулентные напряжения по формуле (
получаются изотропными, как и в более простой модели Ко
горова (3.23). Можно пойти дальше и постулировать суще
вание между тензорами —ро;о; и Э;; линейной связи об
вида. Это равносильно представлению турбулентной вяз
А в виде тензора четвертого ранга. 
Однако, 
как 
пока
Н. М. Дмитриев и М. В. Лурье [43], и такое предполож
недостаточно для того, чтобы получить качественно верную
46