тяжести, отличаются от уравнений соответственно трехме
и плоского пограничного слоя несжимаемой жидкости.
На участках открытых потоков с резкими изменениями
жения (в частности, при наличии водоворотных зон), где 
нения (3.18) 
и 
(3.19) неприменимы, 
необходимо 
обращ
к полным уравнениям Рейнольдса (3.10); (3.4), видоизмен
в соответствии с характером решаемой задачи (см. п. 11.
3.4. Гипотеза турбулентной вязкости и аналогия Рейнол
Свойственное турбулентным течениям перемешивание 
роскопических масс жидкости сообщает этим течениям сп
ность 
к 
интенсивному 
диффузионному 
переносу 
разли
содержащихся в жидкости «субстанций». Вследствие этого
пределения таких субстанций, как тепло, импульс, вихрь с
сти, : растворенные 
-или. взвещенные в жидкости вещества
вают в турбулентном потоке гораздо более выравненными
в ламинарном. 
— 
2 
Детальное рассмотрение процессов турбулентного пер
показывает, что эти процессы значительно сложнее про
молекулярной диффузии. Тем не менее соблазнительно пр
женно описать эти процессы тем же способом, какой п
° в феноменологической теории молекулярной диффузии, а и
положить, что плотность потока субстанции (т. е. величин
тока субстанции через единицу площади в единицу вре
пропорциональна 
градиенту субстанции. В 1877 г. Бусс
первый предложил определять турбулентное касательно
пряжение (т. е. взятую с-обратным знаком плотность п
импульса) в плоскопараллёльном течении вдоль оси х: по
муле
(101
(іХз ’
б31 == '—"Р'01'03=—"А
где 
А — коэффициент турбулентной вязкости — (турбулен
обмена). Уже в то время Буссинеск отчетливо понимал, ч
эффициент А, в отличие от коэффициента молекулярной
кости м, не есть физическая константа жидкости, а пр
вляет собой некоторую функцию координат пространства (
нестационарном 
осредненном — движении 
— и времени), 
цию, сложным образом связанную с обстоятельствами да
турбулентного течения. В простейшем случае плоскопарал
ного течения в открытом гидравлически шероховатом — ка
44