по осям х и у (напоминаем, что речь идет об ускорениях 
‘редненном, а не в актуальном движении и что обтекание 
ком местных неровностей дна исключается из рассмотре
2. Ввиду того, что вертикальные размеры — потоков 
а горизонтальные велики и течение предполагается безо
ным, в уравнениях можно сохранить производные от каса
ных напряжений лишь по координате г, отбросив аналоги
производные по осям хи у.
Рис. 10. Система координат руслового потока.
3. В силу плавной изменяемости движения и небольших
ростей течения воды в реках (малости 
чисел Фруда) 
быть полностью опущены пространственные — производны
нормальных турбулентных напряжений 
— они малы по ср
нию с градиентом давления.
Введя эти упрощения в систему уравнений (3.10), подс
компоненты объемной силы по соотношениям 
(3.14) и р
лив все члены на плотность жидкости р, будем иметь следую
уравнения:
ди. 
1 
др 
— ди'а'
р НедЕННо- 
д не аВЫр 
фе
до ‚ 
— до 
—дд 
— д9 
1 
др 
до’@” 
г Рбе оу РФ 
ду 
, — ! 
— 
1 
др
6р д2
Интегрируя последнее из уравнений (3.15) по г, находим
р== —рвё--Е(х, у, В. 
Произвольная функция Р определяется с помощью гр
ного условия на свободной поверхности (2.22). Оперируя
42