В задачах гидродинамики, к которым принадлежат и 
динамики русловых потоков, применяется т. н. двухслойн
дель турбулентного течения, предусматривающая делен
тока на две зоны: вязкий подслой и турбулентное ядро. Су
вование буферного слоя во внимание не принимается. На
вании экспериментальных данных Никурадзе — [211] то
вязкого подслоя считается равной 6 == 12у/о, (буферны
заканчивается на высоте хз=: 30у/0,).
В турбулентном ядре течения, независимо от режима 
тивления, т. е. независимо от того, есть вязкий 
подсло
нет, напряжения молекулярной вязкости считаются пре
жимо малыми. Уравнения Рейнольдса при этом принима
дч 
до; \ — 
др ° 
ч доую” 
( 
._"2 
© дЁ ) 
—^ 
д;‚- Р діс]-]' 
7
Граничное условие (2.19) прилипания — вязкой — Жи
к твердой стенке, очевидно, действительно и при турбуле
движении жидкости, однако, если русло гидравлически 
ховатое, представляет интерес состояние движения не на
твердой поверхности, а на поверхности хз == Л, проходящ
вершинам выступов шероховатости. Граничные условия
можно записать в следующем виде (осредненное движени
исходит вдоль оСи ЖNo4):
о, () —0, 
о 
о1 (А) — йоо,, 
° 
И 5(ар — 
где Во; В, Вз, Вз——числа, которые, возможно, несколь
няются при изменениях в геометрии шероховатой повер
стенки. Если высота А«Н, то нормальная к стенке комп
осредненной скорости может приравниваться 
на этой 
к нулю во всех случаях движения. Согласно условиям (
(3.13), продольная компонента осредненной скорости и вс
сационные скорости на высоте А пропорциональны дин
ской скорости. Эта пропорциональность следует из общи
ражений о подобии ‘турбулентых 
течений 
вблизи 
т
поверхности (см. $ 4) Множитель Ёз мал по сравнению 
жителями й4 И Й»2.
40