коС
ква
ги жидкости и отрывного обтекания 
— выступов; З) режим
дратичного сопротивления, при котором 
-высота выступов
шероховатости значительно больше толщины вязкого подслоя,
оТв
соп
отр
ечающей числу Рейнольдса для данного течения. Русловое
ротивление в этом случае полностью определяется явлением
ывного обтекания выступов. Шероховатое русло при первом
режиме 
движения 
является 
гидравлически гладким, а при
тре
хов
гьем — не только геометрически, но и гидравлически шеро-
атым. При гидравлически шероховатом — дне турбулентное
ядро течения простирается до плоскости х3=А‚ ВЯЗКОГО ПОД-
сло я не существует. 
.
Границы между тремя режимами движения 
могут - быть
‚определены с помощью соответствующих значений введенного
выше числа Кел. Так, например, используя данные эксперимен-
ТОВ И. Никурадзе и А. П. Зегжда, можно установить, что пере-
‘ход к режиму квадратичного сопротивления — происходит при
зна
Ин
`ЧИс.
чес
где
лИч
НИЯ
где
шИ
°ХоОВ
лоОТ
чениях Кед ==350--400. Теоретически более обоснованным
а практике более удобным оказывается, однако, применение
ла Рейнольдса, в котором скорость @; (А) заменена динами-
кой скоростью 
о 
В 
)
с 
‚
о, = ]/_Б‹›_‚ 
| 
‚ 
(3.8)
то — касательное напряжение на твердой границе потока.
При равномерном течении в трубе или открытом русле ве-
ина динамической скорости. может быть найдена из уравне-
2 
х°
@, = о —ЕВ 
| 
(3.9)
/ — гидравлический уклон. В руслах с большим отношением
рины к глубине гидравлический радиус В заменяется сред-
э 
© 
(,) 
`
глубиной сечения Н == и 4
Число Рейнольдса, составленное по высоте выступов шеро-
атости и динамической скорости, будем обозначать.
Э— о„А
На основании своих опытов с течением 
ВОДЫ в открытых
ках, дно 
и 
боковые стенки которых имели: .искусственно
‚ 39