1 
до; 
т
—8„.(ер)+—к;_.—( ‘+ 
н 
)—т›ж›‚—. 
— 
Из формулы (3.7) видно, что 
при 
больших 
числах
нольдса вязкие напряжения в осредненном течении 
Жид
становятся малыми по сравнению с турбулентными нап
НИЯМИ. 
:
В потоках, ограниченных твердыми стенками, можн
сти местное число Рейнольдса, построенное по осредненно
рости в точке и расстоянию этой точки от ближайшей тв
поверхности, Так, если имеется плоский открытый. поток
жущийся вдоль ‘оси ха по плоскому дну ха == 0, то можно 
вить местное число Рейнольдса 
` 
З 
©1 () Ха
Нехм:__»—"
Если дно гладкое (стеклянное, латунное и т. д.), то по
приближения к нему число Кех, будет стремиться к нулю 
довательно, вблизи дна вязкие напряжения будут преобл
над турбулентными — у дна будет существовать вязкий по
Физически существование вязкого подслоя на гладкой тв
поверхности объясняется граничным условием прилипани
ключающим возможность значительных 
пульсаций. ско
в непосредственной близости к этой поверхности. Толщин
кого подслоя. связана обратной зависимостью 
с числомМ
нольдса для течения в целом.
В области движения, `удаленной от дна где число Ве
лико, вязкие напряжения будут малы по сравнению с 
лентными. Эту область принято называть турбулентным 
течения. Между ядром течения и вязким 
подслоем — ра
гается переходной, или буферный слой, в котором вязко
турбулентность вносят сравнимые вклады в величину су
ных напряжений.
Если. поверхность дна шерохова:гая `значения местного 
Рейнольдса ограничены снизу тем значением, которое это 
принимает на уровне А вершин выступов шероховатости
—0 (А) А°
НеА'— 
у 
°
В руслах с шероховатыми стенками возможны, как изв
три режима турбулентного движения: 1) режим гладкосте
сопротивления, когда толщина вязкого подслоя значительн
38