` —ЕЕт„ 
р
заменим величины т1; ИХ выражениями по формуле (2.15). По-
сле простых преобразований, учтя несжимаемость жидкости, по-
лучим 
. 
_ 
л
_ 
дю; 
ду, 
до, 
\?
Ф'_Р‘[2;( дхі ) *(Ё_і_дм ) Т
Уд‘і!]' 
\ 
д'дз 
д‘02 
д‘аз 
‚ 
- . ' .
+( дхз + дх, )+( + дх» )] 
_(272621)
или кратко 
| 
|
ФЭ ; ; р',. 
(2.266)
Это значит, что удельнай мощность внутренних поверхност-
НЫх
инва
НиЯ,
сил Ф есть линейная однородная функция квадратичного
рианта тензора скоростей деформации. Величина ‘давле-
входящая в формулу (2.15), выпала из полученного ре-
зультата вследствие соблюдения условия несжимаемости. Фи-
зически это представляется 
очевидным: работа сил давления
внутри объема несжимаемой жидкости должна равняться нулю.
В:горой, более глубокий вывод можно сделать, заметив, что
в неоднородном поле скоростей величина Ф существенно поло-
жительна: Ф >> 0. Так как интеграл от Ф по объему И входит
в пр
этот
ГИИ
ской
авую часть уравнения энергии (2.25) со знаком минус, то
интеграл определяет скорость потери механической энер-
или, как обычно говорят, скорость диссипации механиче-
энергии. Работа внутренних сил вязкости, с механической
точки зрения, полностью теряется, она вся переходит в энер-
ГИЮ
молекулярного движения 
— в тепло. Поэтому величина Ф
носит название диссипативной функции.
Если объемной силой является сила тяжести, можно ввести
потенциал С векторного поля Х, т. е. положить
да
Х, —° 
. 
(2.27)
дх;
При этом Е 
(і.Х‚'і 
да — ас
#
31