выражает отношение сил инерции к силам вязкости. Когда это
отношение невелико, т. 
©. 
при 
числах 
Рейнольдса, 
меньших
нижнего 
критического 
— значения 
этого 
числа: 
— Ке<Кеёси,
движение 
вязкой 
жидкости устойчиво 
(ламинарное). 
При
Ке>Кесмы 
устойчивость 
движения 
может 
нарушиться и дви-
жение станет 
турбулентным. 
Для 
открытого 
потока в лотке
прямоугольного 
сечения 
при отношениях ширины к глубине
В
—Ё—>
в =-
ческо
7, взяв за масштаб длин гидравлический радиус сечения
о _ _ ВА 
А. П Зегждгі [56] пол чил`нижнее крити
х о В+98 О 
у 
Р
е значение числа Реинольдса равное 900—1000. При дру-
гих формах поперечного сечения это значение может быть не-
СКОЛЬко другим. Напомним, что для напорного потока в круглой
трубе нижнее критическое значение числа Рейнольдса при 1 —
= К — гТ составляет 500—600.
Естественные ПОТОКИ Х&Р&КТСРИЗУЮТСЯ очень бОЛЬШИМИ ЧИС-
лами
имею
Рейнольдса 
— порядка 105—10'. Так как, к тому же, они
г шероховатые русла, то они, как правило, автомодельны
по числу Рейнольдса 
— потери энергии на трение не .зависят
у них от вязкости воды. Исключения из этого правила могут
встре
нием.
титЬься : лишь среди малых водотоков 
© медленным тече-
2.5. Диссипация механической энергии
Умножим скалярно все члены.уравнения движения сплошной
среды
двИЖ
будем
и 
по‹
ному
(2.11) 
на произведение — хаУ, где @аУ — дифференциал
ущегося объема среды. Принимая во внимание, что
ау _ 1 
1 
ае —
Уар =о® ‹и(у У)—= 
о
г иметь
1 
д'с, ау
Тр%сі\/=(у ‚ х)ау--ч . 3 *
ле интегрирования 
по 
некоторому движущемуся 
конеч-
объему И 
.
%Ятр„...у:м‘‚.х'...уцг.}‘‚’.}_“ 
а. (@.94)
й 
@ 
# 
, 
у 
7 
УЁ
29