| откуда на ТВЗРДОИ границе
ниченной этим контуром, теорему Стокса, будем имет
ответствии с условием прилипания (2. 19) 
3[(ю*... п)‹іЗ_ф(\г о)ад -О,
гоё у 
- п==0. 
| 
Это значит, что вектор. вихря вязкой жидкости мож
направлен на твердой границе только по касательной
границе. Указанное следствие условия прилипания важ
понимания структуры дискретных вихрей 
в вязкой ж
Граничные условия на свободнои 
поверхности мог
представлены в виде: 
: 
`
у п— м, * 0==0, 
ВЕ 
р(й) 
— ра==0. 
— 
— 
Согласно условию (2 21), проекция 
. скорости жидк
нормаль к свободной поверхности совпадает с- такой ж
цией скорости м, движения самой свободной поверхно
гласно условию (9.22), давление р(И) на свободной п
сти равно атмосферному давлению ра. При рассмотрен
ших водных пространств необходимо 
считаться с изм
атмосферного давления по этому пространству (наприм
даче о сейшах). В обычных же случаях считают р(п') 
== соП5!.
2 4. Безразмерная запись уравнений движения
` 
П\ритерии подобия 
-
Установим некоторые масштабы - (Ха_рактерН'Ьте `‘ве
длин Г, времени 1, скоростей 0о и давлений ро. Испол
масштабы, а также физические параметры жидкости р 
разим элементы `движения и пространственно-временны
динаты, 
фигурирующие 
в уравнениях (2.17) в безра
виде. Записывая 
;в безразмерном виде интенсивность о
сил, будем считать, что объемной силой, влияющей на
ние жидкости, является сила тяжести, характеризуема
ром гравитационного ускорения @. В результате член
нений (2.17) перепишутся 
в вйде произведений безра
26