ваются нормальные 
и касательные напряжения, вызванн
ствием молекулярных сил. Ньютон 
дал этому общему с
реальных жидкостей негативное определение, назвав его
<татком скользкости». Действующие в данной точке н
ния молекулярной вязкости, как и любые другие напр
<плошной среды, образуют симметричный тензор второг
Мы обозначим его через Т, а компоненты через` т(”
Согласно обобщенной гипотезе Ньютона, тензор вяз
пряжений в несжимаемой жидкости является линейно
родной функцией тензора скорбостей деформации
17® 9.р 
0 
ИЛИ
ди! 
до, 
«ь (На 
), 
тде и — динамический (абсолютный) коэффициент вязк
Как известно, вязкость капельных жидкостей связан
ной зависимостью с температурой. При колебаниях т
туры воды в реках от (0 до 25°С динамический 
коэф
вязкости — меняется соответственно от 0,179 до 0,089 Н
т. е. почти в два раза. Зависимость вязкости воды от д
в задачах, которыми мы будем 
заниматься, 
несуще
В расчетах обычно пользуются кинематическим коэффи
ВЯЗКОСТИ у == —‘ід‚ имеющим размерность 1?7-1.
° 
В
Формула (2.146) показывает, что нормальные нап
молекулярной вязкости могут иметь оба знака: если д
жидкости вдоль данной оси ускоряется( >О) 
‚ н
ние является раСТЯГИВЗЮЩИМ 
если 
движение 
заме
д0;
Эт 
<— 0), 
напряжение становится сжимающим.
Ё
Полная величина напряжений в реальной жидкост
ставляет сумму вязких напряжений и гидродинамическ
ления. Используя обозначение тензорной единицы, напи
сумму в виде
‘и 
(-Р) -в (д"' +ЁЁ’) о 
24