взаимности касательных напряжений
Х12==%1, 
“13==“%31, 
93 =—32. 
Таким образом, тензор напряжений симметричный, 
его недиагональных компонент независимы три. В кажд
пространства, занятого 
сплошной 
средой, 
можно 
ук
крайней мере одну систему трех взаимно — перпендик
: 
_ 
осей 
— главных 
осе
<; 
' 
ра Т, таких, что на
тарных площадках, 
лями к которым слу
оси, касательные 
н
ния равны нулю. Де
щие 
на 
этих 
пл
нормальные напряж
зываются главными
жениями.
Из симметрично
зора напряжений 
в частности,`что в 
: 
тях поперечных сеч
2 
крытого равномерно
‚ 
ка действуют — каса
Рис. 8. К выводу уравнения 
изменения
импульса материальной точки сплошной 
Напряжения, 
— расп
‘ 
среды. 
ные по глубине пот
но так же, 
как 
р
лены по глубине касательные напряжения, действующие
костях, параллельных дну. Напряжения в плоскостях 
ных сечений не 
выполняют, 
однако, 
работы и 
поэт
обычно не интересуются.
Зная действующие в сплошной среде силы, легко 
уравнение изменения импульса для массы среды, закл
в конечном объеме И (рис. 8). Пусть р — плотность сре
векторное поле скоростей ее частид, Х— поле интен
объемных сил и т—{векторы напряжений на поверхнос
деленного объема. Согласно второму закону Ньютона
%;рт\/=;хау`+:5та$.‘ 
— 
Используя тензорный аналог теоремы — Гаусса— Ос
ского, можем заменить поверхностный интеграл в прав
22