скоро
@у У
объем
эта с
деляе
менев
За
когда
зцимС
'двиЖ
В ВИд
°° 
В:
ние 
{
Функ:
Н
чение.
‘ласти
‘произ
В
объем
ЩИМ
жения
Из 
В
ние и
бежнс
дется
сение
выбор
носит
НЫ —
стей 
деформации, 
нетрудно 
обнаружить, что величина
имеет общий физический смысл скорости относительного
тного расширения жидкости. Для несжимаемой жидкости
корость равна нулю, для сжимаемой жидкости она опре-
т взятую с обратным знаком скорость относительного из-
тия плотности ЖИдКосТИ.
дача о движении 
жидкости 
существенно 
упрощается,
движение допустимо считать плоским, т. ©. не изменяю-
я вдоль одной из координатных осей. Обозначив плоскость
ения (х, у), имеем при этом уравнение 
неразрывности
е
ди 
ду,
$
—{— 2у — 0. 
(2.2)
зятое вместе с уравнением двумерных линий тока, уравне-
(2.2) показывает, что в плоскости движения — существует
ция тока , определяемая соотношениями: 
п
д$ 
д
Эуу : 
Фут оу 
* 
(2.3)
а каждой линии тока функция \ сохраняет постоянное зна-
Разность значений функции % в двух точках плоской об-
движения равна расходу жидкости, проходящему через
вольную кривую, проведенную между этими точками.
2.2. Силы, действующие в сплошной среде.
Уравнения движения-в напряжениях
сплошной среде действуют непрерывно распределенные
ные и поверхностные силы. К объемным силам, действую-
в водной оболочке земного шара, относятся: сила притя-
1 Земли, силы притяжения Луны и Солнца и силы инерции,
‹‘оторых для движеёния вод в океане наибольшее значе-
меет кориолисова, а для движения речных вод — центро-
ая сила инерции. Так как в дальнейшем нам часто при-
говорить о силах инерции, напомним сразу же, что отне-
сил инерции к «реальным» или «фиктивным» определяется
ом системы отсчета. В любой инерциальной системе, оТ-
ельно которой жидкость движется, силы инерции фиктив-
они появляются в расчетах как следствие введенного Да-
ламбером формального приема сведения задач динамики к за-
дачам статики. В неинерциальной системе, а значит и в системе
отсчета движущейся (ускоренно) 
вместе с жидкостью, силы
2*
19