в момент времени 1. Фиксируем в пространстве 
некоторую
точку| Мо и примем.ее за полюс бесконечно малого объема жид-
кости| аУ. Мгновенную скорость \(Мо, No) 
в точке М, обозна-
ЧИМ о (рис. 5). Движение частиц жидкости в объеме @а/ отно-
сительно точки М, ввиду малости объема полностью опреде-
| 
а 
` 
йУ
ляется взятой в ЭТОЙ точке ПРОИЗВОДНОЙ Ё от поля скорости
по радиус-вектору. ЭТЗ векторная производная по векторному
Ха
Рис. 5. 
Поступатель- 
/‹./ 
—0
нде, 
вращательное 
и
деформанионное дви- 
_ 
7
_ › жение жидкости в ок- 
_ 
д
рестности — фиксиро- 
‘ 
‘
ванной 
точки 
прост- . 
—° 
у 
3
ранства в фиксиро- 
п 
` 
` 
аИ
ванный 
момент . вре- 
т
. 
—-
мени.
Ф
аргументу есть тензор второго ранга, называемый дифференци-
альным тензором скоростей. Его компонентами служат девять
скалярных производных от трех компонент скорости по трем ко-
ординатным направлениям 
’
С
ляет‹
д‘д] ‘ 
дЁЦ 
д'01
дх, 
- 
дх, 
дхз
дч || _ 
|| 
дт» 
д0› 
до,
\ дх]' '_ 
дх1 
дх2 
` дхЗ 
' 
(1 .з)
‹ д’з 
дуз 
дуз
дх1 
дх» 
дхз
' 
‚ 
‚„ 
4У
видетельством тензорной природы 
— производной УР 
яВ-
'Я то, ЧТто девять›'ее скалярных компонент 
представляют
собой коэффициенты линейного преобразования - дифференци-
ала | радиус-вектора ат в дифференциал вектора скорости @ау
дт; 
`
л
15