скоростей: касательная к линии тока и вектор мгновен
рости в точке касания коллинеарны Дифференциальны
нения линий тока имеют вид
(іхд 
— 
'СЁХ2 
_ 
[і)Сз
21 (Х1, Хэ, Ха› Ю) 
©о (Х› Хэ, Хз, Ёо) 
‚ 9 (Х1, Хо, Ха
где о — фиксированный момент времени. Совокупность
тока данного поля скоростей называется спектром тече
следовательная смена во времени спектров течения со
вует эйлерову способу описания движения. 
Дифференциальные уравнения траекторий записываю
ЁХ‚'] 
— 
‘ 
[і.Х‚'2 
_'__ 
ЁХЗ 
7 (х1‚ Хэ, Хз, Ё) 
Т9 (.’С;. Хо, Хз, Ё) — з (Хд‚ Хо, Хз› Ё)
Время, играющее в уравнениях линий тока роль пар
входит в уравнения траекторий в виде независимой пере
Если отмечать у отдельных точек траекторий соответст
им моменты времени, мы получим совокупность данных 
жева способа описания движения.
При установившемся движении жидкости спектр теч
тается неизменным -и траектории 
совпадают с линиям
При неустановившемся движении совпадают только 
м
ные поля направлений линий тока 
и траекторий. Так
направлений (в виде множества коротких черточек} мо
деть на фото- или кинокадрах турбулентного потока, в 
введены какие-нибудь пассивные индикаторы (обычно 
эмульсии): Один из наиболее простых и широко распро
ных способов изучения кинематики речных 
потоков —
в наблюдениях за движением поверхностных поплавк
как пульсационные скорости на свободной поверхност
а поплавок имеет относительно большие размеры и м
можно считать, что его траектория приблизительно со
с линией тока осредненного движения. Однако это вер
на ограниченной длине пути поплавка, с течением врем
булентные пульсации неминуемо отклонят поплавок о
тока. Вблизи границ водоворотных зон, где интенсивнос
саций велика, траектория поплавка и на небольшом ее 
может сильно отличаться от линий тока мгновенного 
ненного движения.
14