другие характеристики ледника. Мы используем три способа за-
дания У , отражающие разные виды механического взаимодействи:
на контакте ‚лед — ложе";
1) монотонный закон скольжения
% = ТН/ то = (( -) |%|: 
(5.2)
2) „ступенчатый" закон скольжения
&р при #< #,
к при г @, К>> 
&); 
3
%. = & (0 Т®Н, в( = [
3) неоднозначный закон скольжения
у„ и [(! _,)до 
Ф д]] 1Ъп+|)/2;
эт,
0, 
если Т) (# - 0) = 7° 
—5‘9(1—0)›0,
1(5 
1+0) 
= 
ат 
5.
о 
если Т)(( -0) = © 5е( -0)<о,
1(& 
— 0) в остальных случаях;
1( 
0) = % (, Т°> т'.
Здесь 
Т' и Т? — сдвиговые напряжения на ложе, То —
касательные напряжения на ложе, 
& 
— коэффициент донного
скольжения, /* — время переключения режима скольжения.
Характерные особенности и общие закономерности течения лед-
ников при законах скольжения (5.2) — (5.4) достаточно подробно _
изучены в [92]. Отметим, что при монотонном законе скольжения 
_
модель (5.1) — {5.2) описывает реакцию ледника только на из-
менения удельного баланса массы 
$. 
Ступенчатая зависимость
70 от & позволяет моделировать ‚„срыв“ ледника одновременно на
всем ложе, причем момент {* в (5.3) не конкретизируется и мо- 
'
жет быть связан, например, с достижением предела прочности в
придонных слоях льда или с образованием водной пленки. между
льдом и ложеём. Неоднозначный закон (5.4) допускает локальное
„„переключение" режима скольжения в произвольной точке х, ко-
торое зависит от критических 
значений 
сдвиговых 
напряжений
142