Обратный процесс с усилением генерации воды может происходить и при активи-
зации ледяного потока. В целом низкие температуры на поверхности и малый гео-
термический поток способствуют прерывистому режиму, обратные условия благо-
приятствуют стационарному режиму (Кобе! е{ а1., 2013).
4.8.2. Модель подледниковых каналов
и колебания скоростей ледников Гренландии
Полевые и дистанционные исследования показали (7луаПу её а!., 2002; ЛоиеЫт
ега!., 2008; 5перйПега её а!., 2009; ВагФбою!ютеу её а!., 2010), что поверхностная ско-
рость краевых частей Гренландии изменяется циклически, с пиком в период лет-
него таяния. Рост летних скоростей связан с усилением скольжения по ложу из-за
притока талой воды с поверхности, в том числе при эпизодических опорожнениях
наледниковых озер (Вох, 5К, 2007; Оав ег а!., 2008).
Теоретические исследования ($сВоо , 2010) и полевые наблюдения (бипда! ег а|.,
2011) показывают, что когда приток талых вод растет, система дренажа может стать
более эффективной и в результате скорости скольжения на ложе падают. Наблю-
дения на гренландском выводном леднике Леверетт показали (СоуГоп е{ а!, 2013),
что канализированная подледниковая система может достаточно быстро развивать-
ся в начале лета. Судя по изменениям скорости добегания воды из ледниковых ко-
лодцев к краю ледника, такая система сформировалась в нижних 14 км за четыре
недели от начала таяния, т.е. за период, когда суммарный расход воды достиг все-
го 5% от всего стока за лето.
Общий запас воды (приток минус сток) определяет уровень вод в леднике и ско-
рость его скольжения. Скачки в скорости скольжения объясняются не самими боль-
шими расходами воды, а изменениями ее поступления, т.е. они происходят в момен-
ты, когда система стока еще не адаптировалась к этим изменениям. Так, в начале
сезона таяния приток талых вод с поверхности превышает пропускную способность
подледниковой системы, давление в подледниковых полостях и каналах растет, и
скольжение по ложу усиливается (Еоптат, \Уа1@ег, 1998; Вагфю!отап5 её а!., 2008).
Для исследования гидрологического цикла ледника Сермек Аваннарлек на за-
паде Гренландии (рис. 4.68, а) и вычисления гидравлического напора вдоль линии
тока в работах (СоГвап её а!., 2011, 2012) построена гидрологическая модель, схе-
матически показанная на рис. 4.68, 6, в.
В этой схеме возможна бесконечная комбинация расстояний и радиусов, при ко-
торых формируется один и тот же расход, но нет такого надежного параметра, ко-
торый был бы подтвержден полевыми наблюдениями. Поэтому максимальный и
минимальный радиусы каналов модели не отражают реальные пределы. Они про-
сто соответствуют тем ограничениям, которые вместе с модельными расстояния-
ми между каналами позволяют получить приемлемую проницаемость для системы
каналов, с хорошей связностью внутри- и подледниковых частей. Предположение
о гидравлическом равновесии между ними годится для описания сезонных законо-
мерностей. В модели гидравлический напор эквивалентен локальной высоте уров-
ня вод в леднике Й,. Форма каналов на границе лед-ложе изменяется со временем
и контролирует горизонтальный расход воды О (см. рис. 4.68, 6).
Таким образом, Л,. варьирует во времени и пространстве из-за изменчивого при-
тока и оттока воды в каналах, а также динамических изменений запаса воды в них.
385