Тогда энергия отражения Ё, регистрируемого с фокусирующей апертурой /.,,
будет включать целиком зеркальную составляющую и часть диффузной составля-
ющей, которая поступает в секторе угла Ф,:
Е, = 5 + О(ф//180°). 
(2.95)
Для апертуры /., энергия отражения Е, описывается сходным образом:
Е, = $ + О(ф„/180°). 
(2.96)
Из (2.95)--(2.96) следует, что
Р = [180°/(ф» — Ф,)](6; — Е)), 
(2.97)
и тогда
5 = Е, - О(ф„/180°) = Е, — О(ф//180°). 
(2.98)
В результате обработки данных были вычислены значения 5. для всех профилей
зондирования. Кроме того, чтобы учесть возможную анизотропию в зеркальной со-
ставляющей, значения 5 рассчитывались отдельно для меридиональных (С-Ю) и
широтных (3-В) профилей (рис. 2.118). Оказалось, что участки с высокими пока-
зателями «зеркальности» 5. находятся для верхней части ледосборного бассейна и
они протягиваются вдоль тех модельных направлений тока, которые были вычисле-
ны по полю гидравлического потенциала. Отсюда следует вывод, что в этой части
бассейна преобладают распределенные системы. Была обнаружена сильная анизо-
тропия показателя зеркальности отражений, вероятно, связанная с особенностями
конфигурации подледниковых систем стока.
По модельным линиям тока воды были определены интенсивности отражений (с
коррекцией на поглощение во льду и его толщину), которые сопоставлялись со зна-
чениями 5. Сопоставление показало, что эти показатели согласованно колеблются
в области, где предполагается преобладание распределенных систем стока, но рас-
ходятся в области концентрированных систем. Таким образом, рассмотренный ме-
тод дает возможность количественно оценить степень концентрации подледнико-
вых водотоков и анизотропии их систем.
2.68.7. Условия на нижней границе
по сейсмическим данным
Оценка по скорости распространения сейсмических волн. В 1983 г. на
одном из участков быстро движущегося ледяного потока В методом отраженных
волн (МОВ) на трех профилях были зарегистрированы два придонных отражения
(В1апКепзПтр е а., 1986, 1987). На одном из профилей второе отражение наблю-
далось на протяжении 0,8 км и было сильнее первого и глубже на 10-0,2 мс. Ско-
рость Р-волн в слое оказалась намного ниже скорости во льду (3830 м/с) и соста-
вила 1550+150 м/с. Для поперечных $-волн временная задержка оказалась в 11 раз
больше, чем для Р-волн, что соответствует скорости 145+15 м/с. Толщина придон-
ного слоя составила в среднем 5—6 м для всех профилей. Низкие скорости Р-волн
(от 1650150 до 1900150 м/с) и $5-волн (от 200+50 до 1000+100 м/с) в подледни-
ковом слое тилла толщиной 5—20 м были измерены также на ледяном потоке Бинд-
шадлера () (Регет5 ег а., 2006).
203